Паршин П.П., Алексеев П.А., Немковский К.С., Persson J., Чумаков А.И., Ruffer R. «Фононы и электронная щель в FeSi» Журнал экспериментальной и теоретической физики, 145, № 2, с. 279-291 (2014)

Методом ядерного резонансного неупругого рассеяния синхротронного излучения, в диапазоне температур 46–297 К измерены парциальные спектры тепловых колебаний атомов железа в интерметаллиде FeSi. Установлено существенное смягчение спектра при увеличении температуры. Показано, что наибольшее смягчение тепловых колебаний атомов железа происходит в области длинноволновых акустических фононов, для акустических ветвей вблизи границы зоны Бриллюэна и для низколежащих слабодисперсионных оптических ветвей. Полученные результаты анализируются в рамках представлений, связывающих изменение спектра колебаний атомов железа с температурной эволюцией электронного спектра соединения. DOI: 10.7868/S0044451014020096.

Кулеев И.Г., Кулеев И.И., Бахарев С.М. «Фокусировка фононов и температурные зависимости теплопроводности кремниевых нанопроводов» Журнал экспериментальной и теоретической физики, 145, № 2, с. 292-305 (2014)

Исследовано влияние фокусировки фононов на анизотропию и температурные зависимости теплопроводности кремниевых нанопроводов в рамках трехмодовой модели Каллавея. Показано, что рассчитанные температурные зависимости теплопроводности кремниевых нанопроводов диаметрами более 50 нм в интервале от 20 до 300 К хорошо согласуются с экспериментальными данными. Определены температуры перехода от граничного рассеяния к объемным механизмам релаксации. Проанализировано изменение анизотропии теплопроводности нанопроводов с температурой. Показано, что длины свободного пробега фононов различных поляризаций для кремниевых нанопроводов в режиме граничного рассеяния существенно различаются и в значительной степени определяются эффектом фокусировки фононов. В направлениях фокусировки они достигают максимальных значений и превосходят длины пробега остальных колебательных мод. Однако для модели изотропной среды длины пробега фононов для различных поляризаций совпадают и полностью определяются геометрическими параметрами нанопроводов. DOI: 10.7868/S0044451014020102.