Сердобольская О.Ю., Морозова Г.П. «Акустическая эмиссия в сверхпроводящей керамике YBa₂Cu₃O_7–y» Физика твердого тела, 31, № 8, с. 280-282 (1989)

Смирнов И.А., Смирнов Б.И., Misiorek H., Jezowski A., Arellano-Lopez A.R.de, Martinez-Fernandez J., Varela-Feria F.M., Krivchikov A.I., Zviagina G.A., Zhekov K.R. «Теплоемкость и скорость звука биоморфного композита SiC/Si» Физика твердого тела, 49, № 10, с. 1754-1759 (2007)

В интервале 3.5–65 K и при 77 K были измерены соответственно удельная теплоемкость при постоянном давлении и скорость звука биоморфного композита SiC/Si, полученного на основе дерева белого эвкалипта. С помощью трех предложенных моделей проведен расчет теплоемкости измеренного образца SiC/Si по правилу аддитивности Коппа–Неймана.

Багаев В.С., Галкина Т.И., Клоков А.Ю., Клевков Ю.В., Кривобок В.С., Мартовицкий В.П., Сентюрина Н.Н., Шарков А.И. «Неравновесные акустические фононы в ZnTe при гелиевых температурах: влияние примесей и структурных дефектов на длины свободного пробега фононов» Физика твердого тела, 47, № 6, с. 1032-1038 (2005)

С помощью рентгеновской дифрактометрии, люминесценции и методики тепловых импульсов исследован кристаллит ZnTe, отобранный из друзы крупнозернистого поликристаллического ZnTe, полученного методом химического синтеза паров компонентов при температуре ∼65°C. Кристаллиты состоят из макрослоев {110} с одной системой двойников. Двойниковые плоскости {111} с расстояниями 50–100 мкм между ними перпендикулярны слоям роста (110). Распространение акустических фононов исследовалось методом тепловых импульсов. Сравнение откликов на приход акустических фононов разных поляризаций для исследованного образца с откликами для высокочистого крупнозернистого ZnTe с хаотически расположенными двойниковыми системами (с расстоянием 5–10 мкм между ними) и для бездвойникового монокристаллического ZnTe позволило сделать заключение о радикальном влиянии двойников на рассеяние акустических фононов. Определены длины свободного пробега LA-, FTA-, STA-фононов путем сравнения экспериментальных откликов с рассчитанными методом Монте-Карло.

Сазонов С.В., Устинов Н.В. «Распространение поперечных акустических импульсов пикосекундной длительности в системе крамерсовских дублетов» Физика твердого тела, 50, № 6, с. 1076-1084 (2008)

Изучено распространение предельно коротких импульсов поперечной деформации в низкотемпературном кристалле, содержащем парамагнитные примеси с эффективным спином S=1/2, в случае геометрии Фохта. Показано, что в результате спин-акустического взаимодействия между составляющими поля упругости могут формироваться различные типы акустических солитонов.

Андреев А.Ф., Шевченко П.В. «Нелинейный нулевой звук в нормальной Ферми жидкости» Журнал экспериментальной и теоретической физики, 107, № 5, с. 1587-1595 (1995)

Пашицкий Э.А., Пентегов В.И. «Акустические плазмоны как возможная причина аномального пика теплопроводности в высокотемпературных сверхпроводниках ниже критической температуры» Журнал экспериментальной и теоретической физики, 108, № 2, с. 652-668 (1995)

Гутлянский Е.Д. «Резонансное поглощение ультразвука в сверхпроводниках с движущейся вихревой структурой» Физика твердого тела, 45, № 5, с. 773-776 (2003)

Получены уравнения, описывающие взаимодействие ультразвуковых волн с движущейся вихревой структурой. Найдена добавка к коэффициенту затухания и относительное изменение скорости продольных ультразвуковых волн, порождаемые этим взаимодействием. Оказалось, что при скорости движения вихревой структуры V, равной половине скорости продольной ультразвуковой волны, распространяющейся в направлении движения вихревой структуры, возникает аномальное затухание, а вклад в скорость волны за счет акустовихревого взаимодействия обращается в нуль. Показано, что в отличие от покоящейся в движущейся с достаточно большой скоростью вихревой структуре существует слабозатухающая коллективная мода со скоростью распространения 2V. Именно эта мода ответственна за аномальное затухание продольных ультразвуковых волн.

Гудков В.В., Лончаков А.Т., Соколов В.И., Жевстовских И.В., Груздев Н.Б. «Особенности поглощения и фазовой скорости ультразвука вблизи низкотемпературного фазового перехода, индуцированного 3d-примесью в кристалле ZnSe» Физика твердого тела, 47, № 8, с. 1498-1500 (2005)

Приведены результаты температурных исследований поглощения и скорости ультразвука в диапазоне частот 33–268 МГц в кристаллах ZnSe:Ni и ZnSe:Cr. Проанализирована частотная зависимость пика поглощения и получено значение энергии возбужденного состояния иона Ni²⁺. Выделен динамический вклад в эффективный модуль упругости, на основе чего получены температурные зависимости отрелаксированного и неотрелаксированного модулей.

Лебедев А.Б., Буренков Ю.А., Иванов В.И., Кардашев Б.К., Никаноров С.П., Степанов Ю.П. «Амплитудные и температурные зависимости поглощения ультразвука и модуля Юнга в сверхпроводимой керамике YBa₂Cu₃O_7–x» Физика твердого тела, 31, № 1, с. 300-303 (1989)

Альшиц В.И., Любимов В.Н. «Кристаллы со сверхпроводящим покрытием: поверхностные и объемные акустические волны» Физика твердого тела, 31, № 3, с. 181-188 (1989)

Исследованы условия существования поперечных поверхностных акустических волн в пьезоэлектрических и пьезомагнитных кристаллах, имеющих покрытие, которое может находиться в диэлектрическом, нормальном металлическом и сверхпроводящем состояниях. При изменении состояния покрытия собственные решения для поверхностных волн могут исчезать, возникать, превращаться в объемные, резко менять свои характеристики – глубину проникновения, скорость, поляризацию. Показано, что отражающаяся от поверхности объемная поперечная волна весьма чувствительна к состоянию покрытия: она приобретает определяемый пьезомодулями фазовый сдвиг, который скачкообразно меняется при изменении состояния покрытия.

Ганапольский Е.М., Королюк А.П., Рудницкий С.В. «Обращаемое рассеяние продольного гиперзвука в диэлектрических кристаллах при низких температурах» Физика твердого тела, 31, № 4, с. 129-135 (1989)

Методом математического моделирования изучено когерентное рассеяние продольной гиперзвуковой волны на упругих неоднородностях (двойниковых прослойках) при распространении ее в кристалле сапфира между отражающими поверхностями. Установлено, что при плоскосферической геометрии отражающих поверхностей, удовлетворяющих определенным условиям, рассеяние обращается. Сравнение с полученными ранее экспериментальными результатами по измерению затухания гиперзвука в диэлектрических кристаллах при низких температурах показывает, что обращаемое когерентное рассеяние вносит основной вклад в остаточное затухание гиперзвука.

Щедрин М.И., Щедрина Н.В. «Температурные аномалии затухания и скорости звука при структурных фазовых переходах в области низких температур» Физика твердого тела, 31, № 8, с. 139-145 (1989)

В рамках модели, учитывающей взаимодействие акустической волны с мягкой модой, ответственной за структурный фазовый переход, получены формулы для поправки к комплексному модулю упругости. В отличие от имеющихся в литературе результатов, справедливых в высокотемпературном приближении для кристаллической решетки, в работе расчеты выполнены в низкотемпературной асимптотике. Показано, что появившиеся в последнее время экспериментальные данные о температурных аномалиях скорости звука и коэффициента затухания при структурных фазовых переходах, сопровождающих сверхпроводящий переход в керамиках, могут быть объяснены в рамках низкотемпературного приближения. Проведено детальное сравнение результатов работы с опытными данными, указаны температурные интервалы, где полученные теоретические формулы хорошо согласуются с экспериментом. Делается вывод о том, что мягкая мода, ответственная за структурный переход в лантановых керамиках, имеет, по-видимому, передемпфированный характер.

Альшиц В.И., Любимов В.Н. «О транформации акустической волны на границе пьезокристалла и сверхпроводника» Физика твердого тела, 31, № 12, с. 114-119 (1989)

Акустическая волна, распространяющаяся в кристалле, обладающем пьезоэлектрическими и пьезомагнитными свойствами, при отражении от границы с твердым телом претерпевает трансформацию, зависящую от того, в каком состоянии находится прилегающая среда – диэлектрическом, нормальном металлическом или сверхпроводящем. Состояние прилегающей среды определяет также свойства поверхностных акустических волн, распространяющихся вдоль границы. Рассмотрение проведено для наиболее простых случаев, допускающих аналитическое исследование, когда пьезокристалл проявляет себя как поперечно-изотропная среда, а акустические волны являются поперечными. Изучена зависимость комплексного коэффициента отражения его фазы и модуля – от состояния прилегающей к пьезокристаллу среды и ее материальных постоянных – диэлектрических и магнитных проницаемостей, упругих модулей и плотности. Показано, что поглощение несущественно влияет на фазу отраженного сигнала при скользящем контакте между средами, но может заметно сказываться в случае жесткого контакта. Результаты применимы также для случая контакта пьезокристалла со сверхпроводящими пленками на твердотельной подложке. Обсуждаются возможности использования рассмотренных эффектов для экспериментального определения относительного объема сверхпроводящей фазы.

Гальперин Ю.М., Дричко И.Л., Шамшур Д.В. «Поглощение ультразвука в слаболегированном компенсированном n-InSb при сверхнизких температурах» Физика твердого тела, 32, № 9, с. 2579-2585 (1990)

Измерено электронное поглощение Γ пьезоактивных ультразвуковых волн в области частот 200–1000 МГц в слаболегированном сильнокомпенсированном (K=0.84/0.96) n-InSb в поперечных магнитных полях до 13 кЭ в интервале температур 0.45–4.2 K. Показано, что в сильных поперечных магнитных полях ΔΓ(H)=Γ(H)–Γ(O)= –a+b/H², что согласуется с предсказанием теории. В температурной зависимости Γ(0) наблюдается переход от режима ωτ₀<1 к режиму ωτ₀>1 (ω – частота звука; τ₀ – минимальное время релаксации заселенностей энергетических уровней пар локализованных состояний, ответственных за поглощение). Определены значения и температурная зависимость τ₀, идентифицирован механизм релаксации заселенностей – пьезоэлектрическое взаимодействие с акустическими фононами. В сильнокомпенсированных образцах (K>0.9) обнаружена зависимость числа актуальных для поглощения пар от температуры, интенсивности звука и тепловой подсветки.

Морозов А.И., Сигов А.С. «Поглощение звука двухуровневыми системами в сверхпроводнике» Физика твердого тела, 33, № 11, с. 3343-3347 (1991)

Найден вклад в поглощение звука и в перенормировку его скорости, обусловленный двухуровневыми системами, образующимися в результате захвата водорода тяжелыми примесями. При этом предполагается, что скорость релаксации двухуровневых систем определяется однофононными процессами. Для сверхпроводящей фазы ниобия получена оценка для области частот, в которой данное предположение справедливо.

Насыров А.Н., Тальчински З., Караев А.Д., Агишев Б.А., Шодиев Х. «Акустические исследования низкотемпературного фазового перехода в кристаллах K₂ZnCl₄» Физика твердого тела, 35, № 2, с. 265-269 (1993)

Измерены скорости распространения продольных и сдвиговых упругих волн в монокристаллах K₂ZnCl₄ в интервале температур 100–300 K, включающем в себя низкотемпературный фазовый переход при T₀=145 K. Показано, что при температуре T₀ кристалл K₂ZnCl₄ испытывает переход из сегнетоэлектрической в сегнетоэластическую фазу.

Гутлянский Е.Д. «Об эффекте увлечения вихревой структуры продольной ультразвуковой волной в высокотемпературных сверхпроводниках» Физика твердого тела, 38, № 5, с. 1341-1348 (1996)

Продольная ультразвуковая волна в сверхпроводниках второго рода вызывает поступательное движение вихревой структуры вдоль направления своего распространения. Это движение проявляется в эксперименте в виде появления постоянной составляющей поперечного электрического поля. В это постоянное поле вносит равный по величине вклад поле, наводимое колебательным движением вихревой структуры вдоль направления распространения ультразвуковой волны за счет эффектов типа ''оптического'' выпрямления. Расчеты этих эффектов проделаны в TAFF- и FF-режимах.

Каган В.Д. «Тепловые импульсы в режиме второго звука» Физика твердого тела, 40, № 1, с. 126-127 (1998)

При низких температурах в кристаллах тепло распространяется в виде коллективных возбуждений – волн второго звука. Рассмотрено, как при этом из формы теплового импульса определить параметры фононной системы кристалла.

Вильчинский С.И. «Первый, второй и четвертый звуки в релятивистской теории сверхтекучести с учетом диссипации» Журнал экспериментальной и теоретической физики, 106, № 5, с. 1430-1435 (1994)

Зиновьева К.Н., Швецов И.Н. «Распространение звука через границу жидкий гелий-поликристалл золота» Журнал экспериментальной и теоретической физики, 105, № 4, с. 886-897 (1994)

Зиновьева К.Н., Нармонева Д.А., Семенов А.С. «Резонансные акустические моды на границе раздела жидкий ⁴Не–медь» Журнал экспериментальной и теоретической физики, 105, № 5, с. 1280-1310 (1994)

Власов Ю.В. «Первый и второй звук в релятивистской сверхтекучей жидкости» Журнал экспериментальной и теоретической физики, 111, № 4, с. 1320-1327 (1997)

Впервые в рамках современной ковариантной теории сверхтекучести вычислена скорость распространения первого и второго звука при произвольных температурах. Рассмотрены ударные волны малой интенсивности. В низкотемпературном пределе результаты согласуются с ранее известными выражениями, найденными другим методом.

Милошенко В.Е., Калядин О.В., Измайлов В.Ю. «Влияние магнитного поля на свободнодвижущиеся сверхпроводники в звуковом диапазоне частот» Журнал технической физики, 79, № 4, с. 97-103 (2009)

Проанализированы результаты исследований, посвященных магнитомеханическим эффектам классических сверхпроводников. Определены потери и вычислен, в рамках предложенной модели, ряд макроскопических параметров. Описываются исследования сверхпроводников методом вращения бесконтактно вывешенного тела. Приведены их анализ и значения некоторых полученных параметров.

Сафонов А.И. «Звуковые моды в двумерном атомарном водороде на поверхности сверхтекучего ⁴He» Письма в ЖЭТФ, 81, № 4, с. 212-216 (2005)

Рассмотрены возможные звуковые моды в сверхтекучем двумерном газе атомов водорода, адсорбированных на поверхности жидкого гелия при T~<0.1 К, в зависимости от частоты колебаний и времен передачи энергии и импульса между двумерными подсистемами атомов H и риплонов, а также в объем жидкости или в подложку. При высоких частотах в двумерном водороде реализуются аналоги обычного и второго звуков. В случае слабой связи с объемной жидкостью и с подложкой риплоны представляют собой добавку к нормальному компоненту водорода, что приводит к изменению скорости второго звука. В практически наиболее интересной области низких частот реализуется аналог четвертого звука, когда риплоны и нормальный компонент водорода неподвижны, а движется лишь сверхтекучий компонент водорода. При этом, в случае невысокой по сравнению с частотой звука скорости теплопередачи в объем жидкости, могут также наблюдаться колебания температуры водорода, синфазные с колебаниями плотности. Обсуждаются способы возбуждения звуковых мод.

Гутлянский В.Я. «Об усилении продольных ультразвуковых волн движением вихревой структуры в сверхпроводниках второго рода» Письма в ЖЭТФ, 82, № 2, с. 77-81 (2005)

Движущаяся вихревая структура может усиливать (генерировать) продольные ультразвуковые волны при скоростях движения, больших некоторой критической скорости. Величина этой критической скорости определяется логарифмической производной коэффициента вязкости вихревой структуры по магнитному полю и может быть гораздо меньше скорости звука. Этот эффект, в частности, дает альтернативное объяснение природы плато на вольт-амперной характеристике сверхпроводящих мостиков в перпендикулярном магнитном поле (S. G. Doettinger et al., Phys. Rev. Lett. 73, 1691 (1994)).

Dul'kin E. «Определение смешанного состояния в сверхпроводнике YBa₂Cu₃O_7–x методом акустической эмиссии» Письма в Журнал технической физики, 30, № 5, с. 60-63 (2004)

Методом акустической эмиссии определено формирование смешанного состояния в сверхпроводнике YBa₂Cu₃O_7–x при возрастании транспортного тока, т.е. под действием собственного магнитного поля при T=77 K. Сигналы акустической эмиссии зарегистрированы при токах I=0.5 A и I=2.7 A. Сигналы акустической эмиссии при первом токе соответствуют нижнему критическому магнитному полю HCl, как было установлено ранее в Dul’kin E., Beilin V., Yashchin E. et al. // Supercond. Sci. Technol. 2002. V. 15. N 7. P. 1081-1082. Показано, что сигналы акустической эмиссии при втором токе соответствуют формированию смешанного состояния. Обсуждается применение метода акустической эмиссии для регистрации перегрузок в силовых сверхпроводящих сетях.

Дьяконов К.В., Илисавский Ю.В., Яхкинд Э.З. «Влияние звука на сверхпроводящее состояние пленок свинца» Письма в Журнал технической физики, 14, № 24, с. 2149-2153 (1988)

Пайзуллаханов М.С., Каланов М.У., Хайдаров Т., Каримов М. «Изменение структурных и электрофизических параметров сверхпроводящей текстурированной керамики YBa₂Cu₃O_7–δ после ультразвукового воздействия» Письма в Журнал технической физики, 19, № 4, с. 33-35 (1993)

Миронов Э.Г., Гижевский Б.А. «Импеданс сверхпроводящей керамики YBa₂Cu₃O_7–δ в области звуковых частот» Письма в Журнал технической физики, 21, № 5, с. 35-37 (1995)

Гущин С.В. «Пространственная анизотропия аномального акустического затухания и теплопроводности в высокотемпературных сверхпроводниках La₂MCuO₄» Письма в Журнал технической физики, 23, № 11, с. 6-9 (1997)

Исследуются низкотемпературные тепловые свойства сверхпроводников. Показано влияние группы симметрии на характер теплопроводности и аномального акустического затухания, указаны направления максимального значения коэффициентов теплопроводности и акустического затухания. Сделан общий для кристаллов вывод о необходимом условии отсутствия центра симметрии для существования этих свойств.