Воронцов А.А., Слесарев Ю.Н., Ермолаев Н.А. «Самосогласованная динамическая модель намагничивания звукопровода двухкоординатного магнитострикционного наклономера на ультразвуковых волнах кручения» Вопросы естественных и математических наук: Материалы Международной заочной научно-практической конференции, Новосибирск, 27 мая, 2013, с. 89-94 (2013)

Кирпиченкова Н.В. «Стохастическая накачка энергии вертикальных колебаний электродинамического подвеса флуктуациями тока в катушке магнитной опоры» Математическое моделирование и краевые задачи. Труды 6 Всероссийской научной конференции с международным участием. Самара, 1–4 июня 2009 г. Ч. 2. Секц. Моделирование и оптимизация динамических систем и систем с распределёнными параметрами, с. 70-73 (2009)

Павлов В.А. «Магнитозвуковая ударная волна в неоднородном потоке плазмы» Прикладная механика и техническая физика, № 4, с. 13-19 (1991)

Никитин С.А., Пономаренко А.Г. «Магнитозвуковой анализ и метод диагностики разлета плазменного облака в замагниченном фоне» Прикладная механика и техническая физика, 39, № 3, с. 3-13 (1998)

Рассмотрена задача о субальфвеновском расширении сверхпроводящей плазменной сферы в однородном замагниченном фоне. Особенность использованной самосогласованной модели низкочастотного линейного МГД-приближения заключается в одновременном учете энергии, необходимой для поддержания равновесия поля и плазмы на движущейся границе, и дополнительного возмущения тормозящего поля, вызванного индуцированными в фоновой плазме токами. Это позволило существенно уточнить зависимость излученной магнитогидродинамической энергии от числа Маха–Альфвена. Найдены и рассчитаны универсальные динамические характеристики, на основе использования которых предложены новые методики определения начальной энергии и скорости разлета облака взрывной плазмы по пиковым значениям магнитных сигналов в ближней (квазистатической), переходной и волновой зонах. Продемонстрирована возможность эффективного применения этих методик в экспериментах по генерации облаков лазерной плазмы в вакуумном однородном магнитном поле.

Гуревич С.Ю., Петров Ю.В., Голубев Е.В. «Влияние фронтов лазерного импульса на спектр акустических импульсов воли Рэлея и Лэмба в ферромагнитном металле» Наука ЮУрГУ: Материалы 62 научной конференции, Челябинск, апр., 2010: Секция естественных наук. Т. 1, с. 91-94 (2010)

Танцюра А.О. «Определение размагничивающего фактора в рамках концентрационной модели акустомагнитного эффекта» Будущее науки 2013: Материалы Международной молодежной научной конференции, Курск, 23–25 апр., 2013. Т. 3. Фундаментальные и прикладные исследования в области физики, химии, математики, механики. Прогрессивные технологические процессы. Энергетика и энергосбережение. Нанотехнологии и наноматериалы, с. 252-255 (2013)

Жирова А.М. «Исследование магнитоакустического эффекта в образцах магнетитсодержащих пород Ковдорского массива и структуры хребта Серповидный» Вестник Кольского научного центра РАН, № 1, с. 140-144 (2012)

Приведены некоторые результаты исследования акустического воздействия на поведение остаточной намагниченности магнетитсодержащих пород Ковдорского массива и структуры хребта Серповидный. Установлена зависимость остаточной намагниченности пород от направления ультразвукового прозвучивания, а также поведение вектора намагниченности при увеличении времени акустического воздействия от 1 до 60 с.

Galichyan T.A. «Propagation of elastic waves in bilayer ferrite-piezoelectric structure» Научный мир – Scientific world, № 4, с. J11309-256 (2013)

Structures based on ferrites and piezoelectrics are interesting, because there are effects which can be absent in individual ferrite and piezoelectric components and appears due to mechanical interaction between the ferrite and piezoelectric subsystems. Magnetoelectric (ME) effect is one of such effects, which consists in inducing the electric polarization in an applied magnetic field, or vice versa inducing the magnetization in an applied electric field. ME effect in ferrite-piezoelectric structure is caused by the elastic interaction of magnetostrictive and piezoelectric subsystems. The frequency dependence of the effect is defined by the dispersion relation for such type of waves, because ME effect in composites is caused by the elastic interaction of magnetostrictive and piezoelectric phases. The distribution of elastic waves in bilayer medium significantly differs from the distribution in homogeneous medium. Attempts were made earlier in Ref. [1] to consider ME effect in such structures, but in the same time, a supposition was made, that the amplitude of oscillations was not changing its direction perpendicular to the line of the partition. This suggestion can be used in the description of the effect for rather thin layers, with some accuracy. At more detailed examination this method, used in Ref. [1], reduces to the method of effective parameters, which was first used in describing the frequency dependence of (ME), effect in Refs. [2, 3]. Recently, in Ref. [4], the dispersion relation was obtained for a structure, representing a thin film grown on a semi-infinite substrate. In this paper, the distribution of the elastic waves in bilayer ferrite-piezoelectric structure was investigated given the fact that the amplitude of the wave is changed on the thickness of the sample. The dispersion relation for the elastic waves of acoustic range was obtained. Under the limiting transition it is shown that the dispersion relation, when one of the layers is thinner than the other, passes to a dispersion relation of one, or the other media. http://www.sworld.com.ua/index.php/ru/e-journal/sworld-journal/2227-6920/j113/18463-j11309

Полунин В.М., Ряполов П.А., Платонов В.Б., Кузько А.Е. «Свободные колебания магнитной жидкости в сильном магнитном поле» Акустический журнал, 62, № 3, с. 302-307 (2016)

Рассматриваются результаты измерения упругих параметров колебательной системы (коэффициент пондеромоторной упругости, коэффициент затухания и частота колебаний), в которой инерционно-вязким элементом служит магнитная жидкость, удерживаемая в трубке за счет магнитной левитации в сильном магнитном поле. Роль упругости выполняет пондеромоторная сила, действующая на тонкие слои при верхнем и нижнем основаниях столбика жидкости. Показано, что на основе измерений частоты упругих колебаний столбика магнитной жидкости может быть создан принципиально новый абсолютный метод определения намагниченности насыщения магнитного коллоида.

Беспалько А.А., Исаев Ю.Н., Яворович Л.В. «Преобразования акустических импульсов в электромагнитный отклик слоистых и дефектных структур» Физико-технические проблемы разработки полезных ископаемых, № 2, http://www.misd.ru/publishing/jms/numbers/2016/a2_2016/ (2016)

Приведены результаты математических расчетов изменения параметров электромагнитных сигналов в модельной слоистой и дефектной диэлектрической твердотельной структуре при импульсном акустическом возбуждении. Показано, что в результате акустоэлектрических преобразований в таких структурах на двойных электрических слоях происходит передача энергии воздействующих акустических импульсов в энергию электромагнитных откликов. При этом амплитудно-частотные параметры излучаемых электромагнитных сигналов находятся в непосредственной связи с характеристиками детерминированных акустических воздействий и зарядовым состоянием слоистых и дефектных структур.

Шавров В.Г., Щеглов В.И. «Возбуждение гиперзвука путем умножения частоты ферромагнитного резонанса в схеме магнитострикционного преобразователя» Письма в Журнал технической физики, 42, № 9, с. 25-31 (2016)

В применении к задаче повышения частоты гиперзвука, возбуждаемого магнитострикционным преобразователем, рассмотрена возможность умножения частоты за счет кратного увеличения собственной частоты упругого резонатора. Показано, что эффективное умножение возможно только на нечетных гармониках сигнала возбуждения. Для интерпретации наблюдаемого явления предложена модель нелинейного возбуждения за счет перемножения значений продольной и поперечной компонент намагниченности.