Тукмаков А.Л., Тонконог В.Г., Тукмакова Н.А. «Нелинейный резонанс в акустической системе с коагулирующей газовзвесью» Акустический журнал, 63, № 5, с. 566-572 (2017)

Численно исследован процесс возникновения резонанса в акустической системе вследствие изменения дисперсности газовзвеси, заполняющей резонатор при фиксированных параметрах внешнего возбуждения. Динамика среды описывается системой уравнений движения многоскоростного многотемпературного континуума с учетом обмена импульсом и энергией между несущей фазой и дисперсными фракциями. Коагуляция частиц различных фракций моделируется на основе лагранжевой модели Смолуховского, учитывающей парные столкновения. Резонанс возникает в результате приближения резонансной частоты системы к фиксированной частоте внешнего возбуждения вследствие изменения дисперсности гавзовзвеси в процессе коагуляции, инициированной добавлением малого количества фракции крупных частиц в мелкодисперсную газовзвесь. В результате проведения расчетов получена оценка времени изменения дисперсности системы и генерации резонансных колебаний.

Хасаншин Т.С., Голубева Н.В., Самуйлов В.С., Щемелев А.П. «Акустические и термодинамические свойства бинарной жидкой смеси циклогексан + н-гексадекан» Теплофизика высоких температур, 55, № 5, с. 698-705 (2017)

С помощью непосредственного измерения времени прохождения импульса исследована скорость звука в бинарной жидкой смеси циклогексан + н-гексадекан в интервале температур 298–433 K и давлений 0.1–100.1 МПа. Максимальная погрешность измерений составила 0.1%. На основе данных о скорости звука определены плотность, изобарный коэффициент расширения, изобарная и изохорная теплоемкости, изотермическая сжимаемость смеси трех составов в интервале температур 298–348 K и давлений 0.1–80 МПа. Вычислены избыточный мольный объем и коэффициенты уравнения Тэйта в указанном интервале параметров. Представлена таблица термодинамических свойств смеси.

Аганин А.А., Косолапова Л.А., Малахов В.Г. «Численное моделирование эволюции пузырька газа в жидкости вблизи стенки» Математическое моделирование, 29, № 7, с. 15-28 (2017)

Для изучения осесимметричной динамики пузырька в жидкости у твердой стенки предложена методика расчета, основанная на применении метода граничных элементов. Предполагается, что жидкость идеальная несжимаемая, ее течение потенциальное. Рассматривается процесс расширения-сжатия сфероидального пузырька, включающий тороидальную фазу его движения. Наряду с формой поверхности пузырька и скорости ее перемещения определяются поля скорости и давления в жидкости, окружающей пузырек. Показана сходимость алгоритма по мере увеличения числа граничных элементов и измельчения шага по времени, выполнено сравнение с экспериментальными и численными результатами других авторов. Возможности методики иллюстрируются решением задачи о схлопывании сфероидального пузырька в воде, находящегося на небольшом расстоянии от стенки.

Симаков И.Г., Гулгенов Ч.Ж. «Взаимосвязь точки росы с температурным коэффициентом времени задержки поверхностных акустических волн в системе адсорбированная вода–ниобат лития» Ученые записки физического факультета МГУ, № 5, http://uzmu.phys.msu.ru/toc/2017/5 (2017)

Показано, что во влажной газовой среде температурный коэффициент времени задержки (ТКЗ) акустоэлектронного устройства имеет нулевое значение при некоторой величине тепловой энергии (температуры). Имеет место взаимосвязь температуры нулевого значения ТКЗ с точкой росы. Предложено использовать зависимость температуры нулевого значения ТКЗ от давления пара для определения относительной влажности. Рассмотрены преимущества такого метода.

Накоряков В.Е., Кузнецов Г.В., Стрижак П.А. «О предельных поперечных размерах капельного облака при разрушении водяного массива в процессе падения с большой высоты» Доклады академии наук, 475, № 2, с. 145-149 (2017)

Определены основные стадии формирования облака мелких капель при разрушении водяных массивов (с начальным объёмом 0,05–1 л) в процессе их свободного падения с большой высоты (до 15 м). С использованием высокоскоростных (до 6·10⁵ кадров в секунду) камер выполнена 3D-видеорегистрация процессов трансформации и разрушения последнего, заканчивающегося образованием капельного облака. Установлено, что интенсивный рост поперечных размеров формирующегося капельного облака происходит в течение прохождения массивом нескольких первых метров с момента начала движения (менее 10 м). Показано, что площади максимального поперечного сечения водяных массивов с увеличением высоты сброса более 10 м изменяются в достаточно малых диапазонах. Впервые по результатам анализа данных, полученных при проведении крупномасштабных экспериментов, сформулирована модель ограниченного роста поперечных размеров капельного облака при разрушении массивов воды.