Андреев С.А., Андреева Н.П., Барашков М.С., Бадиков В.В., Демкин В.К., Дон А.К., Епихин В.М., Крымский М.И., Калинников Ю.К., Митин К.В., Серегин А.М., Синайский В.В., Талалаев М.А., Чистяков А.А., Щебетова Н.И., Щетинкина Т.А. «Исследование способов перестройки параметрических генераторов света видимого и ИК диапазонов» Квантовая электроника, 40, № 4, с. 288-295 (2010)

Экспериментально реализованы и исследованы различные варианты схем параметрических генераторов света (ПГС) на монокристаллах AgGaS₂, LiNbO₃, HgGa₂S₄ и твердом растворе Hg_1-xCd_xGa₂S₄, генерирующих излучение в диапазоне 1.2–5.7 мкм, при использовании различных способов перестройки длины волны излучения ПГС, в том числе "быстрой" перестройки (за время менее 0.1 мс) с помощью акустооптического дефлектора. Обужение спектральной ширины линии излучения осуществлялось внутрирезонаторным акустооптическим фильтром. На монокристалле ВВО реализован ПГС видимого диапазона с электродинамической настройкой на произвольную длину волны этого диапазона за время 5 мс.

Твердохлеб П.Е., Щепеткин Ю.А. «Метод лазерной доплеровской томографии для исследования объемных регистрирующих сред» Автометрия, 44, № 6, с. 76-88 (2008)

Предложен метод лазерной доплеровской томографии для исследования шумов рассеяния, усадки, амплитуд модуляции показателя преломления и коэффициента поглощения, а также других характеристик объемных или толстых регистрирующих сред. Метод основан на акустооптическом сканировании ранее записанной в среде тестовой объемной решетки и послойном коллинеарном гетеродинном детектировании рассеянного поля. Рассмотрена оптико-электронная схема системы, предназначенной для экспериментальной проверки метода. Получены формулы для оценки пространственной разрешающей способности метода, оптимального периода тестовой решетки, максимального количества детектируемых слоев и показана их связь с параметрами элементов оптической системы. В качестве примера восстановлены значения амплитуды и фазы рассеянного света в глубинных слоях объемной решетки, записанной в фотополимере толщиной 130 мкм.

Щербаков А.В., Пономаренко С.А. «Оптимизация процедур комплексного технического контроля защищенности речевой информации от утечки по техническим каналам в деятельности объектов промышленно-деловой среды» Вестник Воронежского института МВД России, № 1, с. 116-121 (2015)

Формулируются предпосылки решения задачи оптимизации процедур комплексного технического контроля защищенности речевой информации от утечки по техническим каналам в коммерческой деятельности предприятий. Приводятся математические зависимости для определения характеристик процессов контроля в условиях традиционного способа его проведения и в условиях оптимизации. Обосновывается необходимый математический аппарат для решения рассматриваемой задачи.

Михайличенко К.Ю., Касьяненко А.А., Щербаков В.Н. «Исследование уровней транспортного шума на постах дорожно-патрульной службы юго-западного округа Москвы» Вестник Российского университета дружбы народов. Серия: Экология и безопасность жизнедеятельности, № 9, с. 91-97 (2003)

Заварцев Ю.Д., Загуменный А.И., Калачев Ю.Л., Кутовой С.А., Михайлов В.А., Сироткин А.А., Щербаков И.А., Реннер-Эрни Р., Люти В., Ферер Т. «Активная и пассивная синхронизация мод в Nd:Gd_0.7Y_0.3VO₄-лазере с диодной накачкой» Квантовая электроника, 37, № 4, с. 315-318 (2007)

Представлены результаты исследования лазеров с диодной накачкой на основе кристаллов смешанного ванадата Nd:Gd_0.7Y_0.3VO₄. Получена непрерывная лазерная генерация с дифференциальным КПД 71% при средней мощности выходного излучения до 8.2 Вт. Исследованы режимы активной синхронизации мод с акустооптическим модулятором, пассивной синхронизации мод на керровской нелинейности и гибридной синхронизации мод. Получены пикосекундные импульсы генерации с наименьшей длительностью лазерных импульсов 1.7 пс при средней мощности выходного излучения 340 мВт и частоте повторения 140 МГц.

Сироткин А.А., Гарнов С.В., Загуменный А.И., Заварцев Ю.Д., Кутовой С.А., Власов В.И., Щербаков И.А. «Двухчастотные лазеры с диодной накачкой на основе кристаллов ванадатов, вырезанных вдоль оси c» Квантовая электроника, 39, № 9, с. 802-806 (2009)

Экспериментально исследованы люминесцентные и генерационные свойства кристаллов ванадатов (YVO₄:Nd, GdVO₄:Nd и Gd_1-xY_xVO₄:Nd), вырезанных вдоль оси c, на переходе иона неодима ⁴F_3/2–⁴I_11/2. Продемонстрирована перестройка лазерного излучения (Δλ = 5.4 нм). Предложены и экспериментально реализованы схемы двухчастотного лазера с использованием в качестве спектрально-селектирующих элементов фильтра Лио, эталона Фабри–Перо и брюстеровской призмы. Получена стабильная двухчастотная генерация лазера на кристаллах GdVO₄:Nd, вырезанных вдоль оси c, в непрерывном режиме, а также в режимах модуляции добротности (наносекундный диапазон длительностей импульсов) и активной акустооптической синхронизации мод (пикосекундный диапазон).

Мамалимов Р.И., Синани А.Б., Чмель А.Е., Щербаков И.П. «Особенности инициации ударного разрушения в керамике SiO₂» Журнал технической физики, 83, № 10, с. 61-67 (2013)

Представлены результаты высокоскоростной регистрации фрактолюминесценции (ФЛ) и акустической эмиссии (АЭ) при ударном разрушении поверхности кварцевой керамики. ФЛ возникает в результате разрыва ковалентных связей, а источником АЭ являются растущие микроскопические и более крупные трещины. Измерения проведены на образцах, отобранных после каждого этапа термической обработки изделия: после сушки при 100°C, после спекания при 1190°C, после пламенной обработки поверхности. После каждого температурного цикла измерена твердость материала и с помощью ИК-спектроскопии отражения оценена связность силикатной сетки стекла. По интенсивности ФЛ и АЭ определена энергия, высвобождаемая при образовании повреждения. Показано, что во всех образцах распределение энергии в зарегистрированных после удара сигналах ФЛ подчиняется степенному закону, характерному для кооперативных явлений в неравновесных процессах. Это свидетельствует о коррелированном развитии разрушения материала на наноструктурном уровне. В сериях сигналов АЭ степенное распределение энергии обнаружено только в спеченной, но не остеклованной керамике.

Веттегрень В.И., Куксенко В.С., Щербаков И.П. «Динамика фрактолюминесценции, электромагнитной и акустической эмиссии при ударе по поверхности мрамора» Журнал технической физики, 83, № 1, с. 144-147 (2013)

Удар стальным бойком по поверхности мрамора приводит к появлению волн деформации и электромагнитной эмиссии. Одновременно в монокристалле мрамора возникают микротрещины, на берегах которых располагаются возбужденные свободные радикалы CO₂. Релаксация электронного возбуждения ведет к появлению вспышек фрактолюминесценции. Интенсивность вспышек пропорциональна площади поверхности микротрещин. Измерив ее, нашли, что линейные размеры микротрещин варьируют от ∼2 до ∼47 mum.

Щербаков И.П., Куксенко В.С., Чмель А.Е. «Роль примесной воды при ударном разрушении кварца вблизи фазового перехода при 573°C» Журнал технической физики, 85, № 9, с. 149-154 (2015)

Монокристаллы синтетического кварца, подвергались разрушению падающим грузом в диапазоне температур от 20 до 650°C, т. е. включая область фазового α>β-перехода. Интегральная интенсивность акустической эмиссии (АЭ), генерируемой при ударе, регистрировалась в частотном диапазоне от 80 кГц до 1 МГц. В диапазоне 20–300°C и при температуре выше фазового перехода при 573oC распределения энергии во временных сериях АЭ хорошо описывались характерной для случайных событий экспоненциальной функцией, но при температурах 400 и 500°C следовали степенному закону, типичному для коррелированного накопления микротрещин в гетерогенных материалах. Температурный эффект объяснен наличием в материале субмикроскопических включений паро-водной смеси, присутствующих, как правило, в натуральных и синтетических монокристаллах кварца. Внутреннее давление в пузырьках жидкости при нагревании материала до некоторой критической температуры достигает величины, при которой ударная волна вызывает растрескивание вокруг множества равномерно распределенных включений. В результате в диапазоне400–500°C в объеме деформируемого нагретого кварца развивается коррелированный несобственный процесс накопления микроскопических дефектов, обычно наблюдаемый только в гетерогенных материалах.

Зинкин В.Н., Свидовый В.И., Солдатов С.К., Бычихин В.И., Грудзинский А.В., Щербаков С.А., Батищева Г.А., Засядько К.И., Малышева Е.В. «Гигиеническая оценка акустической обстановки на рабочих местах инженерно-технического состава авиации» Безопасность жизнедеятельности, № 12, с. 6-9 (2006)

Охарактеризовано звуковое воздействие различных диапазонов частот шума, которому подвергается инженерно-технический состав (ИТС) авиации во время обслуживания летательных аппаратов. Установлено, что при этом условия труда ИТС соответствуют по инфразвуку 3.1–3.2 классу вредности, а по шуму – 3.2–3.3.

Буров В.А., Сергеев С.Н., Шуруп А.С., Щербина А.В. «Томографическое восстановление характеристик дна мелкого моря» Акустический журнал, 61, № 5, с. 583-595 (2015)

Рассматривается возможность применения методов модовой томографии для восстановления характеристик дна мелкого моря на примере совместной реконструкции рельефа дна и скорости звука в дне. Показано, что различие во влиянии неоднородности рельефа и скорости звука в дне на дисперсионные зависимости мод позволяет осуществить совместное восстановление этих характеристик в единой томографической схеме. Рассматриваемый подход основан на применении ранее разработанного полосчатого базиса, удобного для описания параметров как водного слоя (профиля скорости звука, течений), так и характеристик дна (рельефа и скорости звука в дне). Приведены результаты численного моделирования процесса восстановления рельефа мягкого дна, а также совместного восстановления рельефа и неоднородостей скорости звука в дне в предложенной схеме.

Щербинин В.Е. «Магнитные, магнитоупругие и магнитоакустические методы неразрушающего контроля» Успехи физических наук, 138, № 10, с. 339 (1982)

Интересные возможности открываются при использовании электромагнитноакустического (ЭМА) преобразования. Коэффициент ЭМА преобразования не является достаточным, чтобы использовать ЭМА для возбуждения упругих колебаний в изделиях вместо известных контактных преобразователей (например, пьезоэлементов). Однако для многих изделий можно использовать резонансный режим. В частности, нами осуществлен контроль изделия в форме дисков, которые помещаются в поляризующее поле, и отклонения от резонансной частоты фиксируются автоматически. Удается получить производительность контроля боле 1000 штук в минуту и, что не менее важно, отбраковать любые дефекты, где бы они не находились (на поверхности или в толще металла). Другое перспективное направление ЭМА преобразования – прогнозирование напряженного состояния в ферромагнетиках, поскольку ЭМА сигнал при определенных условиях существенно зависит от магнитострикции.

Щербинский В.Г. «Эффективный метод учета потерь в контактном слое при ультразвуковой дефектоскопии» В мире неразрушающего контроля, № 3, http://www.ndtworld.com/index.php/ru/about-journal/journals/224-69.html (2015)

При проведении ультразвукового контроля необходимо учитывать потери в контактном слое. Особенно в изделиях со статистически неровной поверхностью (шероховатостью, волнистостью). Использование образцов с поверхностью, идентичной изделию, – наиболее желательный вариант. Он регламентирован во многих методиках. Но на практике в подавляющем большинстве случаев это не выдерживается. Профилографы и профилометры измеряют на малой базе (меньшей размеров пьезоэлектрического преобразователя), что не позволяет дать оценку контактного слоя под всей площадью ПЭП. Для интегральной оценки неровностей в ЦНИИТМАШ разработан датчик емкостного типа ДШВ. Он совместим с дефектоскопом любого типа и формирует служебный сигнал, амплитуда которого обратно пропорциональна высоте неровностей. В диапазоне частот 1,8–5 МГц и углов ввода 35–70° установлена корреляция и получена обобщенная зависимость между потерями в контактном слое и показаниями датчика, выведено эвристическое уравнение, построены номограммы по выборке из 123 измерений для ПЭП различных фирм. По результатам работы создана технология УЗК, предусматривающая оценку реальной неровности поверхности объекта контроля датчиком ДШВ, настройку чувствительности дефектоскопа по образцу с гладкой поверхностью и введение поправки в значение коэффициента усиления на величину, определенную по номограмме или по формуле. По этому алгоритму также должна измеряться эквивалентная площадь дефектов. Данная технология принципиально повышает воспроизводимость и достоверность результатов контроля.

Андреев С.А., Андреева Н.П., Барашков М.С., Бадиков В.В., Демкин В.К., Дон А.К., Епихин В.М., Крымский М.И., Калинников Ю.К., Митин К.В., Серегин А.М., Синайский В.В., Талалаев М.А., Чистяков А.А., Щебетова Н.И., Щетинкина Т.А. «Исследование способов перестройки параметрических генераторов света видимого и ИК диапазонов» Квантовая электроника, 40, № 4, с. 288-295 (2010)

Экспериментально реализованы и исследованы различные варианты схем параметрических генераторов света (ПГС) на монокристаллах AgGaS₂, LiNbO₃, HgGa₂S₄ и твердом растворе Hg_1-xCd_xGa₂S₄, генерирующих излучение в диапазоне 1.2–5.7 мкм, при использовании различных способов перестройки длины волны излучения ПГС, в том числе "быстрой" перестройки (за время менее 0.1 мс) с помощью акустооптического дефлектора. Обужение спектральной ширины линии излучения осуществлялось внутрирезонаторным акустооптическим фильтром. На монокристалле ВВО реализован ПГС видимого диапазона с электродинамической настройкой на произвольную длину волны этого диапазона за время 5 мс.