Литвак М.Л., Головин Д.В., Колесников А.Б., Вострухин А.А., Дьячкова М.В., Козырев А.С., Митрофанов И.Г., Мокроусов М.И., Санин А.Б. «Наземные измерения с активным гамма- и нейтронным спектрометром “Адрон", предназначенным для лунных и марсианских посадочных миссий» Астрономический вестник, 51, № 3, с. 189-203 (2017)

Представлены основные научные задачи и описание активного гамма- и нейтронного спектрометра АДРОН, специально разработанного для российских лунных посадочных миссий Луна-Глоб и Луна-Ресурс, а также марсианской посадочной платформы ExoMars. Так же приведена методика измерений и представлены первые результаты наземной калибровки, позволяющие оценить чувствительность научной аппаратуры АДРОН при определении среднего содержания воды в подстилающей поверхности в диапазоне значений от 1% (сухой грунт) до 100% (водяной лед) на глубине до 0.5 м.

Дьячкова М.В., Литвак М.Л., Митрофанов И.Г., Санин А.Б. «Выбор мест посадки космического аппарата Луна-25 в окрестности южного полюса Луны» Астрономический вестник, 51, № 3, с. 204-215 (2017)

Представлено краткое описание метода выбора места посадки на поверхности Луны для космического аппарата Луна-25 в ИКИ РАН с применением технологий пространственного анализа. Рассматриваются предпосылки выбора южного полярного района Луны в качестве основного для изучения автоматическими космическими аппаратами. Приведены основные характеристики космического аппарата Луна-25 и обозначены факторы, влияющие на выбор места посадки на поверхности Луны. Дано описание используемых данных. Выдвинуто одиннадцать кандидатов в места посадки, полученных по результатам работы описанного метода, а также дана их приоритизация. Для трех наиболее оптимальных районов приведены их подробные характеристики.

Алексеев В.А. «Модель возможных изменении интенсивности галактических космических лучей за последний миллиард лет» Астрономический вестник, 51, № 3, с. 216-224 (2017)

На основании анализа литературных данных о радиационных возрастах железных метеоритов, определенных 40К/К-методом (ТК) и рассчитанных с привлечением короткоживущих космогенных радионуклидов (с периодом полураспада Т_1/2<1 млн лет) в сочетании со стабильными космогенными изотопами благородных газов (ТRS) получено следующее. 1) Распределение ТRS-возрастов (106 значений) имеет экспоненциальный вид, подобный таковому для обыкновенных хондритов, но отличающийся от распределения ТK-возрастов (80 значений). Различие обусловлено, вероятнее всего, малым числом данных для метеоритов с низкими значениями ТK-возрастов (менее ∼200–300 млн лет). Последнее может быть обусловлено сложностью измерений малых количеств космогенных изотопов калия. Это обстоятельство делает непредставительной выборку метеоритов с 40К/К-возрастами и ставит под сомнение корректность выводов о вариациях интенсивности галактических космических лучей (ГКЛ), сделанных на основе анализа распределения этих возрастов. 2) Уточнена величина известного эффекта – систематического завышения ТK-возрастов по сравнению с ТRS-возрастами. Для всей совокупности данных получено значение k=ТК/ТRS=1.51±0.03. Показана неэффективность объяснения этого эффекта за счет экспоненциального изменения со временем (Т) интенсивности ГКЛ (IT) согласно зависимости IT=10e^–γT во всем интервале возрастов железных метеоритов. 3) Для объяснения завышения ТK-возрастов по сравнению с ТRS-возрастами предложена модель, согласно которой интенсивность ГКЛ в интервале 0–1500 млн лет экспоненциально увеличивалась согласно зависимости: IT=1500(1+αe^–βT). Для одного из вариантов этой модели интенсивность ГКЛ экспоненциально увеличилась в 2 раза только за последние ∼300 млн лет при приблизительно постоянной интенсивности в остальное время. Данные, полученные согласно такой модели, свидетельствуют о близости измеренных ТK-возрастов к реальному времени нахождения метеоритов в космосе и соответствуют наблюдаемому экспоненциальному распределению ТRS-возрастов.

Ксанфомалити Л.В. «Сравнение некоторых характерстик комет ip/Галлея и 67р/Чурюмова–Герасименко по данным аппаратов Вега и Rosetta» Астрономический вестник, 51, № 3, с. 225-242 (2017)

6 и 9 марта 1986 г. российские аппараты Вега-1 и Вега-2 впервые в истории науки сблизились с ядром кометы Галлея (1P/Halley) и прошли на небольшом от него расстоянии. За ними 14 марта 1986 г. последовал аппарат Giotto (ESA). Вместе с японским аппаратом Suisei (JAXA) они успешно положили начало исследованиям кометных ядер с помощью космических аппаратов. Непосредственные исследования кометных тел, которые несут следы формирования самой Солнечной системы, были продолжены в последующих миссиях к кометам. Аппарат Rosetta (ESA), находящийся на низкой орбите у ядра кометы 67Р/Чурюмова–Герасименко, с 2014, до окончания миссии в сентябре 2016 г., выполнил чрезвычайно сложные исследования кометы 67Р/Чурюмова–Герасименко. В статье проводится сопоставление некоторых результатов, полученных в названных миссиях. Статья основана на докладах на мемориальной конференции в ИКИ РАН в марте 2016 г., посвященой 30-летию миссии Вега, и не претендует на исчерпывающее освещение проблем кометной физики.

Калиничева О.В. «Особенности орбит карликовых комет семейства Крейца» Астрономический вестник, 51, № 3, с. 243-255 (2017)

Рассмотрены угловые орбитальные характеристики околосолнечных комет семейства Крейца. На основании расположения полюсов орбит выделены три группы карликовых комет семейства Крейца, проведено численное моделирование движения фрагментов, образовавших группу А. Получено, что параметр А₃ негравитационного ускорения для карликовых комет семейства Крейца имеет очень высокое значение, которое может быть связано с наблюдающейся на экстремально малых гелиоцентрических расстояниях сублимацией более тугоплавких, чем водяной лед веществ. Показано, что негравитационное ускорение карликовых комет семейства Крейца несимметрично относительно перигелия и максимум возмущающей функции наблюдается через ∼15 мин после прохождения через перигелий.

Кайзер Г.Т., Вибе Ю.З. «Позиционные наблюдения малых тел солнечной системы на телескопе СБГ астрономической обсерватории УРФУ» Астрономический вестник, 51, № 3, с. 256-268 (2017)

В 2005–2006 гг. была существенно модернизирована камера СБГ (D=0.42 м, F=0.76 м) Коуровской АО УрФУ. На телескопе установлена ПЗС-камера (Apogee Alta U32), новая система приводов, создана новая система управления телескопом и процессом наблюдений. Эти изменения потребовали проверки астрометрического качества телескопа. При поиске оптимальной методики обработки ПЗС-снимков использовались варианты обработки, сочетающие каталоги TYCHO2 и UCAC2, различные модели редукции и выбор опорных звезд. При измерении пиксельных координат использовались модельные профили Лоренца и Моффата. По астероидам Главного пояса с хорошо определенными орбитами показано, что точность наблюдений на комплексе СБГ зависит от блеска и изменяется у этого класса объектов от 0.06'' (11.5^m) до 0.4'' (18.5^m). С 2007 г. на СБГ регулярно проводятся наблюдения комет и астероидов, преимущественно сближающихся с Землей и потенциально опасных. По сентябрь 2014 г. получены координаты 8515 положений 720 астероидов и более 1000 положений 40 комет. Среднеквадратические отклонения координат, полученных из наблюдений, от их расчетных значений, в основном, не превышают 1'': у астероидов они в среднем равны 0.33'' по прямому восхождению и 0.34'' по склонению, у комет – 0.37'' поα и 0.38'' по δ. Результаты наблюдений передаются в Центр малых планет, используются для уточнения орбит и решения других научных и прикладных задач.

Веселовский И.С. «Переменный солнечный ветер» Астрономический вестник, 51, № 3, с. 269-272 (2017)

Солнечный ветер в гелиосфере – переменное явление на всех масштабах времени и пространства. Показано, что существуют два основных типа солнечного ветра по числу Струхаля S=L/VT, характеризующему относительные изменения его основных параметров на данном интервале времени T и линейном масштабе L при скорости движения V, которая никогда не бывает нулевой. Первый тип – транзиентный (S>1), обычно является основным при достаточно малом значении T и больших значениях L. Второй тип – квазистационарный, когда 1>S>0. Постоянный солнечный ветер не существует. Предельный случай S=0 физически невозможен, как и случай S=∞. Всегда необходимо указывать и обосновывать область применимости специального частного квазистационарного случая 1>S>0. Рассмотрение случая S=0 без этого не является корректным. Соответствующие этому широко распространенные представления о стационарном состоянии носят весьма условный характер. Они либо не имеют физического смысла, либо обладают ограниченной областью применимости по времени T и масштабу L.