Маслов И.А., Крючков С.В., Николенко И.В., Муницын В.А., Угольников О.С. «Дифференциальная поляриметрия протяженных астрономических объектов» Известия Крымской астрофизической обсерватории, 111, № 1, с. 34-40 (2015)

Разработан и изготовлен широкоугольный поляриметр на область спектра 400–700 нм, предназначенный для исследования распределения линейной поляризации в протяженных источниках (галактиках, отражательных туманностях, кометах). Проведены наблюдения на телескопе “Цейсс-1000” (п. Симеиз, Крым). Предложена методика определения дифференциальных параметров линейной поляризации, основанная на выравнивании средних значений и средних квадратичных отклонений яркости в кадрах, снятых при различных атмосферных условиях. Кроме того, в качестве параметра, описывающего поляризацию наблюдаемого объекта, предложено использовать коэффициент корреляции между яркостным и поляризационным сигналами в разных частях объекта.

Боровик А.В., Мячин Д.Ю., Уралов А.М. «Модель внепятенной вспышки» Известия Крымской астрофизической обсерватории, 112, № 1, с. 38-46 (2016)

В настоящее время наиболее разработанной моделью солнечной вспышки является “стандартная” модель “CSHKP”, которая объединяет многочисленные имеющиеся наблюдательные и теоретические схемы. Модель “CSHKP” достаточно хорошо описывает завершающую фазу солнечной вспышки – фазу расходящихся вспышечных лент, однако она не применима к начальной фазе вспышки, в том числе к появлению первичных вспышечных лент над линией инверсии фотосферного магнитного поля. В работе приводятся данные анализа крупных статистических исследований солнечных вспышек за последние сто лет. Использованы качественные наземные наблюдения солнечной хромосферы в линии Hα Байкальской астрофизической обсерватории и данные по магнитному полю обсерватории Китт-Пик (США) для внепятенной солнечной вспышки 16 марта 1981 г., имеющей ряд особенностей, которые невозможно было объяснить в рамках “стандартной” модели. На основе полученных данных и анализа имеющихся в литературе теоретических моделей солнечных вспышек, в том числе модели “CSHKP”, предлагается эмпирическая модель внепятенной солнечной вспышки.

Загидуллин А.А., Петрова Н.К., Усанин В.С., Нефедьев Ю.А. «Анализ орбитальных теорий для построения численной теории физической либрации Луны» Известия Крымской астрофизической обсерватории, 114, № 1, с. 37-42 (2018)

При построении численной теории физической либрации перед нами встала задача сравнения численной и аналитической теорий орбитального движения Луны. В ходе исследования нам было важно понять, как различия в точности описания движения центра масс скажутся на поведении либрации. На данный момент мы представляем результаты первого этапа сравнения, а именно: описание поведения во времени различий между двумя типами орбитальных теорий. Нами была использована аналитическая теория Гутцвиллера и Шмидта, построенная в рамках главной проблемы, и современная численная теория DE431 JPL NASA, учитывающая большое количество факторов, выходящих за рамки главной проблемы, которые было бы сложно или даже невозможно учесть при получении аналитического решения. Произведя необходимые редукции при приведении обеих теорий к единой системе отсчета, мы сравнили оба решения на интервале в 800 лет. В итоге мы получили, что амплитуда в долготе за этот период не превосходит 80 угловых секунд, а в широте 10 угловых секунд. Основным источником расхождений являются эффекты, не учитываемые в главной проблеме, такие как: планетные возмущения, движение плоскости эклиптики, сжатие Земли, приливные эффекты и эффекты общей теории относительности.

Аронов Л.А., Ушаков В.Н. «Метод формирования квадратурных компонент спектра в гомодинном акустооптическом спектроанализаторе» Известия высших учебных заведений России. Радиоэлектроника, 22, № 2, с. 53-61 (2019)

Среди акустооптических спектроанализаторов с пространственным интегрированием схемы на основе оптических интерферометров обеспечивают наибольший динамический диапазон. При этом амплитудный спектр сигнала формируется на некоторой пространственной несущей, для устранения которой необходимо сформировать квадратурные компоненты. Двухмерность преобразований, выполняемых в оптических процессорах, позволяет сделать это за счет считывания заряда дополнительных строк матричного фотоприемника. Известен метод, в котором данный подход реализован с использованием четырех строк, что в свою очередь определяет время получения оценки спектра сигнала. Исследование возможности уменьшения времени получения оценки спектра. Материалы и методы. Представлено описание двух методов формирования необходимых компонент. Первый метод задействует 3 строки фотоприемника, распределение заряда в которых имеет сдвиг по фазе пространственной несущей на 90° от строки к строке. Второй метод основан на формировании необходимых распределений последовательно в трех циклах накопления за счет варьирования начальной фазы опорного сигнала. Математически показано, что трех распределений с относительным фазовым сдвигом на 90° достаточно для устранения пространственной несущей.Результаты. Уменьшение времени анализа в первом методе несущественно, но параллельное формирование распределений позволяет не предъявлять дополнительных требований к спектру сигнала. Второй метод за счет возможности использования для оценки любых трех последовательно формируемых распределений потенциально в 3 раза быстрее первого метода, но требует, чтобы спектр сигнала был стационарен в пределах трех циклов накопления. Он также может быть реализован с использованием линейного фотоприемника или фотоприемника с временной задержкой и накоплением и менее требователен к набору параметров оптической схемы. Предлагаемые методы формирования квадратурных компонент позволяют сократить время получения оценки спектра в интерференционных акустооптических спектроанализаторах, а также при необходимости упростить их реализацию.