Топчило Н.А., Нагнибеда В.Г., Петерова Н.Г. «Опыт исследований прилимбовой зоны Солнца по наблюдениям на крупных полноповоротных радиотелескопах» Труды Института прикладной астрономии РАН № 65, с. 42-53 (2023)

Наблюдения прилимбовой зоны имеют особое значение для исследований атмосферы Солнца, поскольку дают информацию о ее высотной структуре. Наблюдаемые на микроволнах хромосфера, переходная область и нижняя корона содержат большое количество нестационарных 3-мерных структур разных типов и размеров, трудности изучения которых значительно увеличиваются в этой зоне из-за наличия сильного общего высотного градиента яркости. Так что обычно используемый в радионаблюдениях метод растрового картографирования при выделении источников на лимбе Солнца приводит к большим ошибкам. Целью данной работы является демонстрация возможностей повышения точности прилимбовых наблюдений на существующих крупных полноповоротных антеннах. Ранее, при использовании подобных радиотелескопов, имеющих характерный размер диаграммы направленности в несколько угловых минут, для устранения указанных ошибок был предложен иной метод – круговое сканирование (Топчило, 1983), когда телескоп выполняет круговые относительно центра Солнца сканы. Этот и другие разработанные методы были реализованы в начале 1980-х годов на радиотелескопе РТ-22 ФИАН, а в конце 1980-х и на РТ-22 КрАО. Подобные методы много лет использовались для картографирования Солнца на радиотелескопе РТ-7.5 МГТУ им. Баумана на волнах 3.4 и 2.5 мм. Для демонстрации преимуществ новых методов в статье приведены результаты проведенных в 1980–1990-х годах наблюдений солнечных протуберанцев за лимбом Солнца и волокон на диске в прилимбовых областях на волнах 8 мм и 1.35 см. Определены их положение, размеры вдоль лимба и высоты, измерено магнитное поле. Отмечены случаи наблюдений подъема и разрушения протуберанцев, а также выбросов корональной массы (СМЕ). Измерены значения радиорадиуса Солнца. Исходя из нашего опыта, можно заключить, что предложенные методы, без сомнения, могут быть реализованы и на радиотелескопах, входящих в комплекс «Квазар-КВО» ИПА РАН. Определен круг перспективных научных задач по солнечной тематике и требования к организации наблюдений и их программному обеспечению.

Назаров А.И., Петров Ф.В., Суслина Т.А. «Предисловие» Алгебра и анализ, 363, № 1, с. 3-6 (2024)

28 января (8 февраля по новому стилю) 1724 года именным Указом Петра Великого была учреждена Академия наук, в которой бы учились языкам, также прочим наукам и знатным художествам, и переводили б книги – предшественница Российской академии наук. Тем же указом был основан Университет – предшественник Санкт-Петербургского университета – и Гимназия. Спустя триста лет стоит вспомнить, как Пётр описывал разницу между академической и университетской формами научной жизни и как видел их развитие в России: "К расположению художеств и наук употребляются обычайно два образа здания: первой образ называется Университет; второй Академия или социетет художеств и наук. Университет есть собрание учёных людей, которые наукам высоким, яко теологии и юриспруденции (прав искусству), медицины и философии, сиречь до какого состояния оные ныне дошли, младых людей обучают; Академия же есть собрание учёных и искусных людей, которые не токмо сии науки в своём роде в том градусе, в котором оные обретаются, знают, но и чрез новые инвенты (издания) оные совершить и умножить тщатся, а об обучении прочих никакого попечения не имеют. Хотя Академия из тех же наук и тако из тех же членов состоит, из которых и Университет; однако ж де обои сии здания в иных государствах для множества учёных людей, из которых разные собрания сочинить можно, никакого сообщения между собою не имеют, дабы Академия, которая токмо о приведении художеств и наук в лучшее состояние старается, учением в спекуляциях (размышлениях) и разысканиях своих, от чего как профессоры в университетах, так и студенты пользу имеют, помешательства не имела, а Университет некоторыми остроумными разысканиями и спекуляциями от обучения не отведён был и тако младые люди оставлены были".

Теляшов Д.А., Павлов Г.И., Накоряков П.В., Суховая Е.А. «Экспериментальное исследование эффективности шумоглушения в глушителе с псевдоожиженным слоем» Труды Академэнерго, № 4, с. 36-50 (2019)

Целью работы является исследование характеристик глушителя шума, основанного на псевдоожиженном слое. Основным методом исследований является экспериментальный. В работе приведены результаты экспериментальных исследований по определению влияния размеров гранул на эффект шумоглушения и гидравлического сопротивления псевдоожижженного слоя. Исследования проводились на испытательном стенде, позволяющем моделировать газодинамические процессы в аэродинамическом клапане камеры пульсирующего горения. Полученные результаты легли в основу создания глушителя шума аэродинамического клапана камеры пульсирующего горения.

Саванов И.С., Нароенков С.А., Наливкин М.А., Дмитриенко Е.С. «Циклы активности звезды FK Com» Астрономический журнал, 100, № 12, с. 1259-1266 (2023)

Представлены результаты фотометрических наблюдений хромосферно активной звезды FK Com (прототипа одноименной группы), выполненные в течение последних 5 лет (2018–2023 гг.) на обсерваториях ИНАСАН в Звенигороде, в Симеизской обсерватории ИНАСАН и на Российско-Кубинской обсерватории в Гаване (Республика Куба). В общей сложности за период с 2018 по 2023 г. мы получили 9060 оценок блеска звезды в фильтре V. Наши измерения, а также данные из литературных источников и из архива Kamogata Wide-field Survey (KWS) были объединены в единый массив, включающий 17 653 измерений в интервале длительностью порядка 57 лет. На основе построенного по этим данным спектра мощности установлены возможные циклы активности P_cycl, которые составляют, по нашей оценке, 2.4, 5.63, 8, 13.6, 30 и 49 лет. Доминирующим является P_cycl продолжительностью в 5.63 года. Показано, что этот найденный нами по обширным данным доминирующий цикл с величиной порядка 5.63 лет (5.4–5.8 лет по другим литературным источникам) прослеживается и в результатах анализа предыдущих исследований. Результаты о циклах активности FK Com сопоставлены с данными о долговременной переменности еще двух звезд рассматриваемого типа – HD 199178 (V1794 Cyg) и ET Dra. На основе данных о P_cycl других хромосферно активных звезд (по литературным источникам и нашим измерениям) проанализирована диаграмма вида log(1/P_rot)–log(P_cycl/P_rot). Сделано заключение о сопоставимости выполненных нами определений величин циклов активности звезд типа FK Com с данными для звезд типа RS CVn.

Саванов И.С., Нароенков С.А., Наливкин М.А., Дмитриенко Е.С. «Циклы активности звезды FK Com» Астрономический журнал, 100, № 12, с. 1259-1266 (2023)

Представлены результаты фотометрических наблюдений хромосферно активной звезды FK Com (прототипа одноименной группы), выполненные в течение последних 5 лет (2018–2023 гг.) на обсерваториях ИНАСАН в Звенигороде, в Симеизской обсерватории ИНАСАН и на Российско-Кубинской обсерватории в Гаване (Республика Куба). В общей сложности за период с 2018 по 2023 г. мы получили 9060 оценок блеска звезды в фильтре V. Наши измерения, а также данные из литературных источников и из архива Kamogata Wide-field Survey (KWS) были объединены в единый массив, включающий 17 653 измерений в интервале длительностью порядка 57 лет. На основе построенного по этим данным спектра мощности установлены возможные циклы активности P_cycl, которые составляют, по нашей оценке, 2.4, 5.63, 8, 13.6, 30 и 49 лет. Доминирующим является P_cycl продолжительностью в 5.63 года. Показано, что этот найденный нами по обширным данным доминирующий цикл с величиной порядка 5.63 лет (5.4–5.8 лет по другим литературным источникам) прослеживается и в результатах анализа предыдущих исследований. Результаты о циклах активности FK Com сопоставлены с данными о долговременной переменности еще двух звезд рассматриваемого типа – HD 199178 (V1794 Cyg) и ET Dra. На основе данных о P_cycl других хромосферно активных звезд (по литературным источникам и нашим измерениям) проанализирована диаграмма вида log(1/P_rot)–log(P_cycl/P_rot). Сделано заключение о сопоставимости выполненных нами определений величин циклов активности звезд типа FK Com с данными для звезд типа RS CVn.

Настоящий А.Ф. «Ионизационное возбуждение ионного звука» Теплофизика высоких температур, 3, № 5, с. 801-802 (1965)

Неравновесная разрядная плазма при наличии преимущественной, ионизации в объеме (электронным ударом) может быть неустойчивой по отношению к возбуждению ионного звука. Волны раскачиваются независимо от направления распространения. Для достаточно длинноволновых возмущений колебательная неустойчивость переходит в апериодическую (плазма монотонно переходит в новое состояние равновесия). По-видимому, такого типа неустойчивость наблюдалась в ряде экспериментов в цезиевых термоэмиссионных преобразователях.

Борисова А.Ю., Зотов О.Г., Борисов А.С., Наумов А.А. «Исследование закономерностей формирования микроструктуры сплава АМГ5М при физическом и математическом моделировании процесса высокоскоростного кручения» Технология металлов, № 2, с. 13-21 (2024)

Проведено физическое и математическое моделирование процесса высокоскоростного кручения при температурно-деформационных параметрах, приближенных к сварке трением с перемешиванием. Испытания проводились при повышенных температурах, с различными степенями и скоростями деформации. С помощью оптической микроскопии проведен качественный и количественный анализ исследуемого сплава, заключающийся в определении размера зерна в различных зонах. Установлена закономерность изменения размера зерна от температурно-деформационных параметров высокоскоростного кручения. Определены критические температурно-деформационные параметры для начала протекания динамической рекристаллизации.

Антропов С.Ю., Глазов Е.Ю., Карауш А.А., Наумов А.В., Норец И.Б., Смирнов Ю.Ф. «Характеристики долговременной нестабильности водородных стандартов частоты и шкал времени ГЭВЧ» Труды Института прикладной астрономии РАН № 65, с. 3-6 (2023)

Хранение и воспроизведение единиц времени на эталонах государственной службы времени и частоты производятся на основе наблюдений за группой квантовых стандартов частоты. В результате формируются аналитическая и физическая шкалы времени. Аналитическая шкала времени представляет собой ряд поправок к сигналам 1 Гц квантовых стандартов частоты, а физическая – формируемые при помощи оборудования сигналы 1 Гц, приближенные по моменту к числовым значениям аналитической шкалы времени. Погрешность хранения шкал времени в основном определяется нестабильностью квантовых стандартов частоты. С целью уменьшения нестабильности частоты в состав Государственного эталона единиц времени, частоты и национальной шкалы времени (ГЭВЧ) включены водородные стандарты частоты и времени с улучшенными характеристиками. Предложены изменения в алгоритм формирования физической шкалы времени, в частности, изменена периодичность выполнения группового анализа данных внутренних сличений и расчетов аналитической шкалы времени с 1 раза в сутки до 1 раза в 3 мин. В результате обработки данных внутренних сличений частот водородных стандартов выполнены оценки индивидуальной нестабильности частоты отдельных водородных стандартов для значений интервала времени измерения не более 1 суток. Оценка нестабильности частоты водородных стандартов для значений интервала времени измерения более 1 суток проводилась относительно международной шкалы времени TAI по данным внешних сличений, публикуемых BIPM. Использование данных BIPM позволило также провести оценки нестабильности частоты водородных стандартов зарубежных лабораторий. Включение новых водородных стандартов в состав ГЭВЧ позволило добиться лучших, по сравнению с зарубежными квантовыми стандартами частоты, показателей нестабильности частоты. Как следствие, улучшилась прогнозируемость хода водородных стандартов, в результате чего удельный вес отечественных водородных стандартов частоты и времени в формирование международной шкалы времени TAI превысил веса квантовых стандартов частоты других ведущих лабораторий мира.

Зенченко Е.В., Зенченко П.Е., Начев В.А., Турунтаев С.Б., Чумаков Т.К. «Совместный акустический и деформационный мониторинг трещины гидроразрыва в лабораторном эксперименте» Физика Земли, № 3, с. 148-157 (2023)

Приведены результаты лабораторных экспериментов по совместному активному акустическому и деформационному мониторингу трещины гидроразрыва. Эксперименты проводились в модельном материале на основе гипса. Для сравнения были проведены эталонные эксперименты по исследованию прохождения ультразвуковых волн через заполненную жидкостью щель контролируемой ширины между двумя прецизионными стеклянными пластинами. Целью экспериментов было исследование зависимости амплитуды ультразвуковой волны, прошедшей через трещину от величины ее раскрытия. В этих экспериментах создавалась круговая трещина гидроразрыва, плоскость которой была перпендикулярна оси цилиндрического образца. Вдоль этой же оси располагалась обсаженная нагнетательная скважина, заканчивающаяся на середине его высоты. Образец располагался между двумя дисками из алюминиевого сплава, оснащенных вмонтированными в них пьезокерамическими преобразователями, работающими как в режиме излучателя, так и режиме приемника. Через канал в нижнем диске осуществлялась подача рабочей жидкости в трещину. Через верхний диск производилось насыщение образца поровым флюидом. Вся сборка помещалась в гидравлический пресс, обеспечивающий постоянное сжимающее усилие. Величина раскрытия трещины изменялась в зависимости от расхода жидкости, подаваемой в центр трещины, и измерялась по относительному изменению расстояния между дисками сборки при помощи индукционных преобразователей перемещения. Также были проведены эксперименты, моделирующие трещину, заполненную проппантом. В этом случае апертура трещины изменялась в зависимости от приложенного вертикального давления на образец. По результатам экспериментов, проведенных в различных условиях, были построены зависимости амплитуды ультразвуковой волны, прошедшей через трещину. Экспериментально установлено, что поглощение звука в трещине гидроразрыва, обладающей естественной шероховатостью, вдвое ниже, чем в зазоре между прецизионными стеклянными пластинами. Полученные результаты позволят оценить величину раскрытия трещины гидроразрыва в лабораторных экспериментах, проводимых на образцах большего размера с использованием активного акустического мониторинга.

Егоров И.В., Нгуен Н.К., Пальчековская Н.В. «Численное моделирование взаимодействия волны Маха и пограничного слоя на плоской пластине» Теплофизика высоких температур, 63, № 5, с. 752-759 (2023)

С использованием прямого численного моделирования рассмотрена задача взаимодействия волны Маха с пограничным слоем на плоской пластине, обтекаемой сверхзвуковым потоком совершенного газа при числе Маха M=2.5. Исследовано влияние интенсивности падающей волны Маха на ламинарно-турбулентный переход. Показано, что падение волны Маха с амплитудой 5%, моделирующей относительную толщину неровности на боковой стенке аэродинамической трубы, на пограничный слой приводит к образованию турбулентного клина в пограничном слое на плоской пластине.

Недоспасов А.В., Пашкин С.В. «Акустическая неустойчивость неизотермической плазмы в магнитном поле» Теплофизика высоких температур, 9, № 3, с. 457-461 (1971)

Рассмотрена неустойчивость акустических колебаний двухтемпературной плазмы, в скрещенных электрическом и магнитном полях. Показано, что инкремент неустойчивости и структур развивающихся неоднородностей существенно зависят от отношения температуры электрона к температуре тяжелой компоненты плазмы.

Колесников В.К., Недоспасов А.В., Побережский Л.П. «О возможном развитии акустической неустойчивости в системе камера сгорания–дозвуковой МГД-генератор» Теплофизика высоких температур, 12, № 3, с. 614-617 (1974)

В рамках принятых допущений составлена математическая модель системы камера сгорания–канал МГД-генератора и записано характеристическое уравнение, позволяющее определить собственные частоты акустических колебаний и их инкременты (декременты). Проведены численные расчеты. Исследовано влияние отдельных элементов модели на устойчивость акустических колебаний. Рассмотрена обратная связь между зоной горения и остальным акустическим трактом, вызванная переходом пульсации энтропии, генерируемой зоной горения, в акустические пульсации. Рассмотрен механизм возникновения таких пульсаций.

Незнамов В.П., Сафронов И.И., Шемарулин В.Е. «Атомные системы со связанными состояниями фермионов в полях Шварцшильда, Райсснера–Нордстрёма – кандидаты в частицы темной материи» Физика элементарных частиц и атомного ядра, 49, № 4, с. 907-917 (2018)

After transition from the Dirac equation to the Schrodinger-type relativistic equation with effective potentials of the Schwarzschild and Reissner–Nordstrom fields, the existence of the stationary state of fermions with real square-integrable radial wave functions is proved. The fermions are localized near the event horizon within the range from zero to several fractions or units of the Compton wavelength of a fermion as a function of both the gravitational and electromagnetic coupling constants and the angular and orbital momenta j, l. Electrically neutral atomic-type systems (Schwarzschild and RN collapsars with fermions in bound states) are proposed as particles of dark matter.

Коньков А.А., Нейланд В.Я., Николаев В.М., Пластинин Ю.А. «Проблемы лучистого теплообмена в гиперзвуковой аэродинамике» Теплофизика высоких температур, 7, № 1, с. 140-164 (1969)

Исследования движений газовых сред с учетом переноса лучистой энергии в прошлом относились к области астрофизики и метеорологии. Однако в последнее десятилетие, в связи с потребностями космической техники, значительные усилия были затрачены на изучение радиационного теплообмена в воздухе и других смесях газов при температурах, соответствующих режимам входа космических летательных аппаратов в атмосферу Земли и других планет. Обсуждение роли радиационного теплообмена в аэродинамическом нагреве началось в середине 1950-х годов (в Советском Союзе – Биберман, за рубежом – Мейерот). К настоящему времени по этому вопросу имеется обширная литература, в том числе ряд обзорных статей. Они, однако, не содержат результатов, достигнутых за последние десять лет (1957–1967 гг.). В настоящей статье авторы предприняли попытку устранить этот пробел.

Лосев Г.И., Лукин Г.С., Некрасов В.Н. «Позиционирование векторного приемника в заданной системе координат» Прикладные технологии гидроакустики и гидрофизики. Труды XV Всероссийской конференции, 21–25 сентября 2020 г., с. 482-485 (2020)

Показано, что с помощью электронного компаса, установленного вместе с КГП в корпусе приемного модуля, возможно произвести привязку измерительных осей КГП к геодезической системе координат, что позволяет исключить влияние колебаний приемного модуля и расширить возможности обработки и анализа полученных результатов измерений. Позиционирование измерительных осей КГП по курсовому углу морского объекта – носителя КГП (МО) с помощью установленного на МО опорного бортового компаса позволяет точно определить траекторию движения внешнего источника шумоизлучения относительно МО.

Гулард Р., Бугнер Р.Е., Бернс Р.К., Нелсон Г.Ф. «Течения излучающего газа в условиях входа в атмосферы планет» Теплофизика высоких температур, 7, № 3, с. 542-565 (1969)

Достижения последних лет в области космических исследований существенно пополнили наши знания о планетах. Автоматические научно-исследовательские станции совершили полеты вокруг Марса, Венеры, Луны и сделали посадку на двух последних планетах. В то же время большое внимание было уделено перспективному планированию последующих полетов. Сред и многих других проблем пристальное внимание вызвал вопрос обеспечения надежной теплозащиты зонд о в во время их вход а в атмосферу планет.

Деминов М.Г., Бадин В.И., Деминов Р.Г., Непомнящая Е.В. «Индекс солнечной активности для критической частоты E-слоя» Геомагнетизм и аэрономия, 63, № 6, с. 815-821 (2023)

Индекс P=(F₁+F₈₁)/2 является оптимальным индексом солнечной активности для критической частоты E-слоя foE, где F₁ и F₈₁ – поток радиоизлучения Солнца на длине волны 10.7 см в данный день и среднее за 81 день значение этого потока, центрированное на данный день. Поэтому для вычисления (F₈₁ в данный день необходимо знание F₁ не только в этот и предыдущие дни, но и на 40 дней вперед. Вместо индекса F₈₁ в задачах краткосрочного прогноза этого индекса может быть использован F(27, 81) – средневзвешенный индекс солнечной активности с характерным временем 27 дней за данный и предыдущие 80 дней. Поэтому для вычисления индекса F(27, 81) достаточно знания F₁ в данный день и предыдущие дни. В данной работе представлены первые оценки эффективности такой замены для foE. Для этого проанализированы изменения точности расчетов foE при замене индекса P на P*=(=(F₁+ F(27, 81))/2 в эмпирических моделях, построенных по данным foE ионосферных станций в дневные часы на средних и субавроральных широтах за 1959–1995 гг. Получено, что индексы P и P* практически эквиваленты для вычисления foE по построенным эмпирическим моделям на этих широтах: разница коэффициентов вариации для foE не превышает 0.3% в каждый из сезонов на разных фазах солнечных циклов. Следовательно, индекс P* может быть рекомендован для использования в задачах краткосрочного прогноза foE, поскольку он основан на индексах F₁ за данный и предыдущие дни в отличие от индекса P, для вычисления которого необходим прогноз F₁ на 40 дней вперед.

Бойко В.М., Лотов В.В., Нестеров А.Ю., Поплавский С.В. «Структура сверхзвуковой газожидкостной струи при высокой концентрации жидкости» Теплофизика и аэромеханика, № 6, с. 1091-1102 (2023)

Выполнено экспериментальное исследование сверхзвуковых газожидкостных струй коаксиальной форсунки при высокой концентрации жидкости. Использовался комплекс оптической диагностики газокапельных потоков: методы визуализации и PIV (particle image velocimetry), лазерный доплеровский анемометр и прибор Malvern Spraytec для изучения дисперсного состава спрея. Исследования показали, что профили скорости и концентрации капель с ростом расхода меняются: за головным скачком появляется протяженная зона с малыми скоростями капель, концентрация при этом уменьшается значительно медленнее, чем при низких расходах. Малый рост энергии струи при расходах жидкости свыше 100 л/ч и заметное увеличение размеров капель свидетельствуют об исчерпании возможностей струи газа по разрушению жидкости на указанных режимах.

Васильев Е.Н., Нестеров Д.А. «Структура токового слоя и режимы магнитогазодинамического взаимодействия со сверхзвуковым газовым потоком» Теплофизика высоких температур, 57, № 5, с. 644-650 (2019)

Проведено численное моделирование взаимодействия токового слоя в магнитогазодинамическом канале при индукции внешнего магнитного поля 1, 2 и 4 Тл и различных значениях сопротивления нагрузки. Выявлены особенности энергобаланса и различия температурных профилей в токовых слоях, как обтекаемых неэлектропроводным газовым потоком, так и полностью перекрывающих поперечное сечение канала и взаимодействующих с потоком подобно поршню. Получены зависимости силы тока, коэффициентов проницаемости токового слоя и преобразования энтальпии от сопротивления нагрузки.

Атанов Н.В., Бедняков И.В., Будагов Ю.А., Глаголев В.В., Клемешов Ю.В., Краснопёров А.В., Кузькин А.М., Ляблин М.В., Ни Р.В., Плужников А.А., Поляков К.Д., Селецкий А.А., Трубников Г.В., Ди Джироламо Б. «Компактный прецизионный лазерный инклинометр: измерение сигналов и шумов» Физика элементарных частиц и атомного ядра, 54, № 3, с. 959-983 (2023)

Представлены результаты работы по созданию малогабаритного прецизионного лазерного инклинометра (МПЛИ). Достигнуто уменьшение габаритных размеров устройства до 20×20×20 см и веса до 10 кг. Получены экспериментальные данные по регистрации угловых колебаний поверхности Земли на территории ОИЯИ. Достигнута величина чувствительности 6·10^–11 рад/Гц^1/2 в диапазоне частот 1,4·10^–3–12 Гц. МПЛИ может быть использован в современном физическом эксперименте для сейсмоизоляции крупномасштабных установок. Уменьшение воздействия микросейсмических угловых колебаний поверхности Земли на чувствительные элементы интерференционной гравитационной антенны VIGRO, Большого адронного коллайдера, NICA повысит точность проведения экспериментов.

Власюк В.В., Сотникова Ю.В., Вольвач А.Е., Спиридонова О.И., Столяров В.А., Михайлов А.Г., Ковалев Ю.А., Ковалев Ю.Ю., Хабибуллина М.Л., Харинов М.А., Янг Л., Мингалиев М.Г., Семенова Т.А., Жеканис П.Г., Муфахаров Т.В., Удовицкий Р.Ю., Кудряшова А.А., Вольвач Л.Н., Эркенов А.К., Москвитин А.С., Емельянов Е.В., Фатхуллин Т.А., Цыбулев П.Г., Нижельский Н.А., Жеканис Г.В., Кравченко Е.В. «Оптическая и радиопеременность блазара S4 0954+658 – дополнительные материалы» Астрофизический бюллетень, 78, № 4, с. 487-511 (2023)

Представлено исследование оптической и радиопеременности блазара S4 0954+658 в период 1998–2023 гг. Измерения получены на оптических телескопах САО РАН Цейсс-1000 и АS-500/2 в 2003–2023 гг. и на радиотелескопе РАТАН-600 на частотах 1.25 (0.96, 1.1), 2.3, 4.7 (3.7, 3.9), 8.2 (7.7), 11.2, 22.3 (21.7) ГГц в 1998–2023 гг., на радиотелескопах РТ-32 обсерваторий Зеленчукская и Бадары ИПА РАН на 5.05 и 8.63 ГГц в 2020–2023 гг., на радиотелекопе РТ-22 КрАО РАН на частоте 36.8 ГГц в 2009–2023 гг. В течение указанного периода блазар продемонстрировал экстремально высокую широкополосную активность с амплитудой переменности до 70–100%. В радиодиапазоне S4 0954+658 показал максимальную историческую активность с многочисленными вспышками разной амплитуды и продолжительности. Крупные вспышки длились в среднем от 0.3 до одного года на частотах 22–36.8 ГГц и немного дольше на 5–11.2 ГГц. Оптические вспышки у блазара намного короче и длятся от 7 до 50 дней. В эпоху наибольшей активности – в 2014–2023 гг. – характерный временной масштаб τ вариаций радиоизлучения на 5–22 ГГц составил около 100 дней, а в эпоху наименьшей активности – в 2003–2014 гг. – τ∼1000 дней. Для всего периода измерений обнаружена корреляция излучения в оптическом, радио- и γ-диапазонах, означающая, что мы наблюдаем одну популяцию фотонов, испускаемых из разных излучающих областей. Линейные размеры области излучения оценены как 0.5–2 пк для разных условий. Широкодиапазонный радиоспектр S4 0954+658 с двумя спектральными компонентами был промоделирован с использованием и электронов, и протонов как излучающих частиц. Полученный результат показал, что синхротронное радиоизлучение в этом блазаре может генерироваться релятивистскими протонами.

Никитин А.К., Никитин П.А. «Температурные эффекты в акустооптических модуляторах терагерцевого излучения на основе сжиженного элегаза» Радиотехника и электроника, 66, № 11, с. 1140-1144 (2021)

Разработана модель квазиортогонального акустооптического взаимодействия в сжиженном элегазе, учитывающая влияние температуры элегаза на параметры, определяющие акустооптическую дифракцию: плотность, скорость звука, показатель преломления, коэффициенты поглощения излучения и ультразвука. Установлено, что оптимальными условиями для максимальной глубины модуляции терагерцевого излучения с длиной волны 119 мкм являются температура 0°С и давление 17 бар.

Родионов А.А., Никитин Д.А. «Метод оценки параметров внутренних волн на основе просветной гидроакустики. Результаты численного моделирования» Прикладные технологии гидроакустики и гидрофизики. Труды XV Всероссийской конференции, 21–25 сентября 2020 г., с. 191-195 (2020)

На основе теоретических расчётов и численного решения дифференциального уравнения для условий реального распределения гидрофизических полей формируется модель внутренней волны, распространяющейся в подводной среде. Параметры внутренней волны исследуются с применением просветной многопозиционной гидроакустической системой. Расчёты по распространению гидроакустических сигналов в волноводе с внутренней волной выполняются на основе лучевых численных методов. Получены оценки параметров внутренних волн для условий реальных распределений гидрофизических полей в подводной среде с учетом взаимного расположения излучателей и приёмников.

Никитин А.К., Никитин П.А. «Температурные эффекты в акустооптических модуляторах терагерцевого излучения на основе сжиженного элегаза» Радиотехника и электроника, 66, № 11, с. 1140-1144 (2021)

Разработана модель квазиортогонального акустооптического взаимодействия в сжиженном элегазе, учитывающая влияние температуры элегаза на параметры, определяющие акустооптическую дифракцию: плотность, скорость звука, показатель преломления, коэффициенты поглощения излучения и ультразвука. Установлено, что оптимальными условиями для максимальной глубины модуляции терагерцевого излучения с длиной волны 119 мкм являются температура 0°С и давление 17 бар.

Бондаренко И.Ф., Ковалевич С.В., Никитин Р.Я. «Оценка интенсивности сейсмических нагрузок от взрывных работ на охраняемые объекты Накынской нефтебазы» Маркшейдерия и недропользование, № 6, с. 68-76 (2023)

С целью оценки интенсивности сейсмических нагрузок от взрывных работ на углубленный фундамент с установленными на них стальными вертикальными резервуарами РВС-2000 для хранения нефтепродуктов в 2021 году авторами был выполнен инструментальный замер колебаний грунта на основании охраняемых объектов. При этом с помощью сейсмометрических методов была определена фактическая нагрузка на охраняемые объекты по шкале сейсмической интенсивности MSK-64 в натурных условиях производства БВР на карьерах Мирнинско-Нюрбинского горно-обогатительного комбината (МНГОК). По результатам проведенных исследований были разработаны рекомендации по определению параметров БВР, обеспечивающих сейсмическую безопасность резервуаров РВС-2000 Накынской нефтебазы.

Коньков А.А., Нейланд В.Я., Николаев В.М., Пластинин Ю.А. «Проблемы лучистого теплообмена в гиперзвуковой аэродинамике» Теплофизика высоких температур, 7, № 1, с. 140-164 (1969)

Исследования движений газовых сред с учетом переноса лучистой энергии в прошлом относились к области астрофизики и метеорологии. Однако в последнее десятилетие, в связи с потребностями космической техники, значительные усилия были затрачены на изучение радиационного теплообмена в воздухе и других смесях газов при температурах, соответствующих режимам входа космических летательных аппаратов в атмосферу Земли и других планет. Обсуждение роли радиационного теплообмена в аэродинамическом нагреве началось в середине 1950-х годов (в Советском Союзе – Биберман, за рубежом – Мейерот). К настоящему времени по этому вопросу имеется обширная литература, в том числе ряд обзорных статей. Они, однако, не содержат результатов, достигнутых за последние десять лет (1957–1967 гг.). В настоящей статье авторы предприняли попытку устранить этот пробел.

Николаева Е.А., Бикмаев И.Ф., Иртуганов Э.Н., Горбачев М.А., Сусликов М.В., Гумеров Р.И., Сахибуллин Н.А. «Исследование диска Be-звезды в двойной массивной рентгеновской системе IGR J21343+4738» Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая физика, 49, № 11, с. 771-779 (2023)

DOI: 10.31857/S0320010823110074

Кулак Г.В., Николаенко Т.В., Цалко Л.В., Ропот П.И. «Двухкоординатная акустооптическая дифракция ограниченных световых пучков в кристаллах парателлурита» Проблемы физики, математики и техники, № 4, с. 25-29 (2023)

Исследованы особенности акустооптической дифракции ограниченных световых пучков прямоугольного профиля на медленной сдвиговой ультразвуковой волне в кристаллах парателлурита. Показано, что эффективность дифракции и ширина частотного пропускания акустооптического устройства в полярной плоскости значительно выше, чем в азимутальной. Установлено, что разрешающая способность устройства в режиме дефлектора может быть одинаковой для полярной и азимутальной плоскости за счет выбора размеров входной апертуры светового пучка.

Новиков И.И., Трелин Ю.С., Цыганова Т.А. «Скорость звука в жидком цезии» Теплофизика высоких температур, 8, № 2, с. 450-451 (1970)

Для измерения скорости распространения ультразвука в расплавленном цезии применялся импульсно-фазовый метод переменной частоты.

Новиков И.И., Трелин Ю.С., Цыганова Т.А. «Скорость звука в жидком Rb до 1100 K» Теплофизика высоких температур, 10, № 5, с. 1114-1116 (1972)

Для изучения температурной зависимости скорости звука в жидком рубидии применялся импульсно-фазовый метод переменной частоты, использованный ранее для определения скорости звука в литии и цезии. Исследуемый рубидий содержал 99,64% основного вещества. Рабочий объем измерительной камеры, выполненный из стали 1Х18Н9Т, заполнялся металлом после его вакуумной дистилляции. По результатам измерений обнаружено, что температурная зависимость скорости звука в Rb имеет линейный характер, однако температурный коэффициент изменения скорости звука в областях Тпл – 770 и 770–1100 К различен. Вторая серия измерений на этой же установке с новым заполнением камеры рубидием той же партии дала согласующиеся между собой результаты.

Кокошкин А.В., Коротков В.А., Новичихин Е.П. «Реконструкция акустических сигналов по неполным данным» Радиотехника и электроника, 65, № 12, с. 1181-1189 (2020)

Рассмотрены проблемы восстановления акустических сигналов из неравномерно расположенных выборок (разреженный сигнал) и сигналов искажeнных потерями смежных отсчeтов (сплошными лакунами). Для решения указанных проблем предложены оригинальные алгоритмы: метод интерполяции последовательно вычисляемого спектра Фурье и метод амплитудных итераций. Проведено сравнение эффективности этих методов с методом проекций на выпуклые множества и его модификацией, реализованной с помощью эволюционного частотно-временного преобразования на основе базовых функций Слепиана. В случае сплошных лакун к сравнениям привлекается родственная нейронным сетям одномерная модификации метода image inpainting. Оценка эффективности работы предложенных методов по объективным критериям свидетельствует об их пригодности для практического использования.

Антропов С.Ю., Глазов Е.Ю., Карауш А.А., Наумов А.В., Норец И.Б., Смирнов Ю.Ф. «Характеристики долговременной нестабильности водородных стандартов частоты и шкал времени ГЭВЧ» Труды Института прикладной астрономии РАН № 65, с. 3-6 (2023)

Хранение и воспроизведение единиц времени на эталонах государственной службы времени и частоты производятся на основе наблюдений за группой квантовых стандартов частоты. В результате формируются аналитическая и физическая шкалы времени. Аналитическая шкала времени представляет собой ряд поправок к сигналам 1 Гц квантовых стандартов частоты, а физическая – формируемые при помощи оборудования сигналы 1 Гц, приближенные по моменту к числовым значениям аналитической шкалы времени. Погрешность хранения шкал времени в основном определяется нестабильностью квантовых стандартов частоты. С целью уменьшения нестабильности частоты в состав Государственного эталона единиц времени, частоты и национальной шкалы времени (ГЭВЧ) включены водородные стандарты частоты и времени с улучшенными характеристиками. Предложены изменения в алгоритм формирования физической шкалы времени, в частности, изменена периодичность выполнения группового анализа данных внутренних сличений и расчетов аналитической шкалы времени с 1 раза в сутки до 1 раза в 3 мин. В результате обработки данных внутренних сличений частот водородных стандартов выполнены оценки индивидуальной нестабильности частоты отдельных водородных стандартов для значений интервала времени измерения не более 1 суток. Оценка нестабильности частоты водородных стандартов для значений интервала времени измерения более 1 суток проводилась относительно международной шкалы времени TAI по данным внешних сличений, публикуемых BIPM. Использование данных BIPM позволило также провести оценки нестабильности частоты водородных стандартов зарубежных лабораторий. Включение новых водородных стандартов в состав ГЭВЧ позволило добиться лучших, по сравнению с зарубежными квантовыми стандартами частоты, показателей нестабильности частоты. Как следствие, улучшилась прогнозируемость хода водородных стандартов, в результате чего удельный вес отечественных водородных стандартов частоты и времени в формирование международной шкалы времени TAI превысил веса квантовых стандартов частоты других ведущих лабораторий мира.

Носов С.Е. «Колебания полубесконечного подземного трубопровода под действием сейсмической волны» Вестник Московского университета. Серия 1: Математика. Механика, № 6, с. 56-62 (2023)

Получено точное аналитическое решение задачи о совместных нестационарных колебаниях упругого грунта и полубесконечного подземного трубопровода, вызванных распространением вдоль его оси продольной сейсмической волны при условии жесткой заделки его конца. Исследовано возникающее напряженно-деформируемое состояние для дозвукового и сверхзвукового режима распространения сейсмической волны. Результаты исследования могут быть использованы при расчете деформации нефтепроводов и газопроводов при сейсмических нагрузках.

Захаров Ю.Н., Зимин А.И., Нуднер И.С., Семенов К.К., Яшин М.Е. «Использование цифровой модели гидроволнового лотка для исследования взаимодействия одиночной волны с подводными препятствиями» Прикладные технологии гидроакустики и гидрофизики. Труды XV Всероссийской конференции, 21–25 сентября 2020 г., с. 235-238 (2020)

Рассматривается цифровой аналог гидроволнового лотка для генерации одиночных волн. Эта математико-вычислительная модель позволяет проводить исследование взаимодействия одиночных и нерегулярных волн с препятствиями, стоящими на дне лотка, берегом и связным грунтом. Приводятся результаты численных расчётов для задач с различными видами препятствий.

Паймушин В.Н., Шишкин В.М., Газизуллин Р.К., Нуриев А.Н. «Исследование прохождения вибраций через закрепленный участок удлиненной пластины при действии осевой силы на торце» Проблемы прочности и пластичности, 85, № 3, с. 356-374 (2023)

C использованием инструментально-аппаратных средств фиксации амплитуд виброускорений разработана методика экспериментального исследования вынужденных изгибных колебаний консольно закрепленного тонкостенного элемента конструкции в виде стержня-полосы, возбуждающихся за счет прохождения вибраций через участок закрепления конечной длины на одной из лицевых поверхностей при осевом нагружении гармонической силой, приложенной к торцевому сечению закрепленного участка. Получена экспериментальная зависимость амплитудных значений виброускорений точки на конце консоли от частоты возбуждаемых изгибных колебаний торца стержня, свидетельствующая о прохождении вибраций через участок закрепления конечной длины. Указанные вибрации происходят за счет трансформации продольных колебаний в зоне нагружения в продольно-поперечно-сдвиговые колебания стержня-полосы в зоне закрепления с последующей их трансформацией в преимущественно изгибные колебания консольной части стержня. Для теоретического исследования описываемого явления построена трансформационная модель деформирования стержня-полосы, учитывающая деформируемость участка закрепления конечной длины на основе уточненной модели С.П. Тимошенко. Консольная часть стержня представлена классической моделью Кирхгофа–Лява с учетом геометрической нелинейности при определении осевых деформаций. Сформулированы кинематические условия сопряжения закрепленной и консольной частей стержня. На основе вариационного уравнения Гамильтона–Остроградского получены уравнения движения незакрепленной и закрепленной частей стержня, а также граничные условия к ним и силовое условие сопряжения отмеченных частей стержня. Проведены численные эксперименты для стержня-полосы, изготовленного из алюминиевого сплава Д16АТ, показывающие заметное прохождение вибраций через участок закрепления конечной длины в консольную часть стержня при снижении динамического модуля сдвига материала до определенного значения.

Нурмагамбетов А.Ю. «Однопетлевая гравитация и квантовые скачки в окрестности черных дыр» Физика элементарных частиц и атомного ядра, 51, № 4, с. 855-864 (2020)

Рассматривается нестационарное обобщение решений квантово-расширенной (однопетлевой общей теории относительности) системы уравнений Эйнштейна-Максвелла с комплексным скалярным полем. Важными представителями решений такого типа являются нестационарные вращающиеся черные дыры, расположенные внутри активных галактических ядер. Получено выражение для локальной плотности энергии свободнопадающего наблюдателя, и показано наличие скачка данной величины на горизонте событий черной дыры до транспланковских энергий. Таким образом, найден аналог файрвола, отвечающего, с одной стороны, за генерацию потоков космических лучей ультравысокой энергии из активных галактических ядер, а с другой стороны, призванного разрешить парадокс Хокинга в физике черных дыр.