Мельник А.М., Подзолкова Е.Н. «Горбы на профилях распределения радиальных скоростей и возраст галактического бара» Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая физика, 50, № 8, с. 513-533 (2024)

Исследована модель Галактики c баром, которая хорошо воспроизводит распределения наблюдательных радиальных VR и азимутальных VT скоростей звезд вдоль Галактоцентрического расстояния R, полученных по данным Gaia DR3. Модельные профили распределения радиальной скорости VR демонстрируют периодическое увеличение скорости VR и формирование горба на расстояниях 6–7 кпк. Средняя амплитуда и период изменения скорости VR составляют A=1.76–0.15 км/с и P=2.1–0.1 млрд лет. Мы вычислили углы θ01, θ02 и θ03, которые определяют ориентацию орбит относительно большой оси бара на интервалах времени соответственно 0–1, 1–2 и 2–3 млрд лет с начала моделирования. Звезды, орбиты которых меняют ориентацию следующим образом: 0°<θ01<45°, –45°<θ02<0° и 0°<θ03<45°, вносят существенный вклад в формирование горбов. Доля орбит, захваченных качаниями (librations) вблизи внешнего линдбладовского резонанса (OLR), среди орбит, лежащих как внутри, так и снаружи OLR, составляет 28%. Медианное значение периода колебаний качающихся орбит составляет P=2.0 млрд лет. Медианное значение периода P долгопериодических изменений углового момента и полной энергии звезд увеличивается по мере приближения энергии Якоби к значению, соответствующему OLR, после чего резко падает. Распределение звезд модели по периоду P имеет два максимума: P=0.6 и 1.9 млрд лет. К первому максимуму концентрируются звезды, орбиты которых лежат как внутри, так и снаружи радиуса коротации (CR). Распределение звезд, орбиты которых лежат как внутри, так и снаружи OLR, зависит от ориентации орбит: орбиты, вытянутые перпендикулярно бару, концентрируются к первому максимуму, а орбиты, вытянутые параллельно бару, – ко второму максимуму. Тот факт, что наблюдательный профиль распределения скорости VR, полученный по данным Gaia DR3, не имеет горба, указывает на то, что возраст Галактического бара, вычисленный с момента его выхода на полную мощность, должен лежать вблизи одного из двух значений: 2.0–0.3 или 4.0–0.5 млрд лет.

Чугай Н.Н. «Сверхновая сверхвысокой светимости SN 2018ibb: околозвездная оболочка и спектральные эффекты» Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая физика, 50, № 8, с. 534-541 (2024)

Исследуются наблюдательные эффекты околозвездного газа вокруг сверхновой сверхвысокой светимости SN 2018ibb. Узкие линии поглощения Fe II воспроизводятся в модели фрагментированной холодной плотной оболочки (CDS) между внешней и обратной ударными волнами. Необычное селективное поглощение в эмиссионном дублете [O I] объяснено рассеянием излучения в линиях дублета Si II в оболочке сверхновой. Показано, что эмиссионный дублет [O III] на стадии t_max +565 дней может излучаться оболочкой сверхновой, причем асимметрия дублета [O III] объясняется формированием пыли в сверхновой. Моделирование взаимодействия сверхновой с околозвездным газом в сочетании с данными наблюдений приводит к оценке массы околозвездной оболочки (∼0.14 M0).

Нестерёнок А.В. «Прохождение гамма-всплеска через молекулярное облако: поглощение послесвечения в рентгеновском диапазоне длин волн» Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая физика, 50, № 8, с. 542-554 (2024)

Исследуется поглощение послесвечения гамма-всплеска в рентгеновском диапазоне длин волн в плотном молекулярном облаке. Представлены результаты численного моделирования распространения излучения гамма-всплеска в облаке для различных плотностей газа, металличности, расстояний от звезды-прародителя гамма-всплеска до облака. Рассмотрена выборка из 45 гамма-всплесков с известным красным смещением, у которых изотропная энергия излучения в гамма-диапазоне соответствует значению, принятому в численном моделировании. Для этих гамма-всплесков проведен анализ энергетических спектров послесвечений, полученных на телескопе Swift/XRT в поздние моменты времени, t≥4·10³ с. Показано, что оценки значений лучевой концентрации водорода, полученные с помощью модели поглощения, в которой не учитывается ионизация ионов металлов и используется солнечное значение металличности, в 1–3 раза меньше действительных значений – в случае, если молекулярное облако находится вблизи звезды-прародителя гаммавсплеска. Если облако газа располагается на расстоянии R≥10 пк от источника гамма-всплеска, или металличность газа [M/H]≤–1, влияние ионизационной структуры облака на поглощение послесвечения мало.

Кожберов А.А. «Электростатическая энергия многокомпонентных кристаллических смесей в недрах вырожденных звезд» Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая физика, 50, № 8, с. 555-560 (2024)

Разработан новый подход для расчета электростатической энергии затвердевших недр вырожденных звезд, применимый для систем с любым ионным составом. Предложенный метод использован для исследования упорядоченных кулоновских кристаллов, образованных ионами двух типов с зарядовыми числами Z1 и Z2. Рассмотрены восемь различных объемно-центрированных кубических решеток при x1≥1/2, где x1 – относительная концентрация ионов с зарядовым числом Z1. Шесть из них – впервые, тогда как при x1=1/2 и 1/4 результаты для электростатической энергии совпадают с известными ранее. Полученные результаты аппроксимированы удобным для практического применения выражением.

Наговицын Ю.А. «Подтверждение "потерянного" цикла и правила Гневышева–Оля в ряде площадей солнечных пятен за 410 лет» Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая физика, 50, № 8, с. 561-566 (2024)

Правило Гневышева–Оля рассмотрено для нового ряда площадей солнечных пятен на четырехвековой шкале Наговицына и Осиповой (MNRAS 505, 1206, 2021). Принята гипотеза Усоскина и др. (Astron. Astrophys. 370, L31, 2001) о существовании на ветви спада цикла № 4 цюрихской нумерации дополнительного малого цикла. Это приводит к изменению четности циклов ранее № 5. Выделены 11-летние циклы в XVII в. Их средняя продолжительность – от минимума до минимума – составляет T=8.9–1.4 года. Новые данные и подходы позволили заключить, что правило Гневышева–Оля выполняется для 410-летнего интервала в целом без исключения пары циклов №№ 4–5 цюрихской нумерации, принимаемого в правиле ранее.