Литвинов Д.А. «Перспективы измерения постньютоновского параметра γ с помощью двух спутников, оснащенных высокостабильными атомными часами и системой компенсации эффекта Доплера» Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая физика, 50, № 9, с. 569-582 (2024)

Исследована возможность экспериментального определения ППН-параметра γ путем измерения гравитационного смещения частоты сигналов, которыми обмениваются два космических аппарата, движущиеся по гелиоцентрическим орбитам и оснащенные высокостабильными атомными часами и системой компенсации нерелятивистского эффекта Доплера типа Gravity Probe A. Показано, что система компенсации эффекта Доплера существенно снижает требования к точности определения скоростей космических аппаратов по сравнению с обычными одно и двухпутевыми режимами обмена сигналами, однако, приводит к сокращению зависящего от γ вклада в сдвиг частоты в ведущем порядке разложения по обратной скорости света, O(c^–3). Получено уравнение, описывающее зависящий от γ вклад в сдвиг частоты для схемы Gravity Probe A в следующем порядке разложения, O(c^–4). Показано, что данное уравнение содержит слагаемые с “расширенными” коэффициентами, которые весьма быстро растут по абсолютной величине при приближении траектории распространения сигнала к источнику гравитационного поля. Благодаря этому при использовании лучших из имеющихся сегодня оптических часов (типа JILA SrI), точность предлагаемого эксперимента может достичь 1.7·10^–7 для найденной нами оптимальной конфигурации орбит и 5 лет накопления данных. Это на 1 порядок хуже оценки, полученной нами ранее для аналогичного эксперимента без использования схемы компенсации эффекта Доплера, но на 2 порядка превосходит наилучший на сегодня результат, полученный с зондом Cassini. Рассмотрены некоторые аспекты технической реализации предложенного эксперимента и возможность его проведения совместно с другими типами гравитационных экспериментов.

Пахомов Ю.В. «Параметры возможного спутника нейтронной звезды в направлении остатка сверхновой G315.4-2.30» Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая физика, 50, № 9, с. 583-593 (2024)

На основе спектров низкого разрешения (R≈3000) определены параметры звезды Gaia DR3 5877303483506681472 (G=19.4 mag), наиболее близкого объекта к рентгеновскому источнику [GV2003]N в направлении остатка сверхновой G315.4-2.30: эффективная температура T_eff=4830 K, ускорение силы тяжести log g=4.3, металличность [Fe/H]=–0.05. Исследована на переменность ее лучевая скорость, в пределах ошибок (σV_rad≈5 км/с) изменений не обнаружено. Выявлен избыток содержаний элементов Ca, Ti, V, Mn. По интенсивности диффузных межзведных молекулярных полос оценен избыток цвета звезды E(B–V)=0.68±0.08. Оценка фотометрического расстояния d=2.5±0.9 кпк указывает на возможную связь с остатком сверхновой.

Фадеев Ю.А. «Модели мирид Большого Магелланова Облака» Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая физика, 50, № 9, с. 594-603 (2024)

Проведены согласованные расчеты эволюции и нелинейных радиальных пульсаций моделей звезд асимптотической ветви гигантов с начальной массой 1.5M0 (; MZAMS (; 3M0 и начальным содержанием металлов Z=0.006. Показано, что пульсации рассмотренных моделей звезд связаны с неустойчивостью первого обертона или фундаментальной моды. Нижний предел значений периода колебаний в первом обертоне возрастает с массой мириды от P1,min≈80 сут при M=1.3M0 до P1,min≈120 сут при M=2.6M0. Верхний предел периода первого обертона и нижний предел периода фундаментальной моды определяются физическими условиями при переключении моды колебаний и составляют от P1,max = 130 сут и P0,min=190 сут при M=0.96M0 до P1,max=210 сут и P0,min=430 сут при M=2.2M0. Наклон теоретической зависимости период–светимость мирид заметно возрастает с уменьшением Z. В Фурье-спектрах кинетической энергии двенадцати гидродинамических моделей обнаружено расщепление частоты фундаментальной моды на несколько равноудаленных компонент. Интервалы частотного расщепления в разных моделях составляют 0.03 (; Δγ/γ0 (; 0.1. Суперпозиция колебаний с расщепленной частотой основной моды является причиной возникновения долговременных циклических изменений амплитуды пульсаций на шкале времени в 10–30 раз превосходящей ментальной моды требует дальнейшего исследования.

Кирюхина В.А. «Лучевые скорости узких компонентов эмиссионных линий в спектрах звезд типа Т Тельца» Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая физика, 50, № 9, с. 604-615 (2024)

Изучена вращательная модуляция лучевых скоростей узких эмиссионных линий у четырех классических звезд типа Т Тельца. Найдено, что декларируемое ранее смещение средней скорости линий нейтрального и ионизованного гелия относительно средней лучевой скорости звезды не связано с втеканием аккрецируемого газа в пятно, поскольку кривые лучевых скоростей для линий с различными смещениями по скорости должны испытывать фазовые сдвиги друг относительно друга, в то время как наблюдаемые фазовые сдвиги отсутствуют в пределах ошибок и не соответствуют наблюдаемым сдвигам линий по скорости. Это означает, что сдвиги линий не вызваны реальным движением газа. В случае линий нейтрального гелия смещения можно объяснить большой оптической толщиной линий и эффектом Штарка при параметрах плазмы, которые соответствуют ожидаемым в основании аккреционной колонки звезд типа Т Тельца.

Соловьев А.А., Киричек Е.А. «Магнитные жгуты с токовой оболочкой как вспышечные солнечные структуры» Письма в Астрономический журнал: Астрономия и космическая физика, 50, № 9, с. 616-624 (2024)

Модели бессиловых магнитных жгутов различаются по их внутренней токовой структуре: в одном случае сильные электрические токи сосредоточены на оси жгута, а в другом – в тонкой периферической оболочке. В настоящей работе проводится сравнительный анализ трех новых моделей второго типа. Все бессиловые магнитные жгуты имеют одно общее физическое свойство, приводящее к вспышечному энерговыделению: при выходе вершины петельного жгута в хромосферу и корону Солнца, внешнее давление, удерживающее жгут от бокового расширения, неуклонно падает; при некотором критическом его уменьшении продольное магнитное поле жгута стремится к нулю на поверхности смены знака токов. При этом азимутальный ток j_φ(r) и бессиловой параметр α(r), приближаясь к разрыву на этой поверхности, начинают неограниченно расти вблизи нее. Это приводит к возбуждению плазменной ионно-звуковой неустойчивости, резкому понижению проводимости плазмы, быстрой диссипации магнитной энергии в жгуте и генерации супер-дрейсеровских электрических полей. Совокупность таких процессов в сочетании с эффектом Паркера – выравниванием с альвеновской скоростью вращательного момента (torque) вдоль оси жгута – хорошо описывает основные проявления солнечной вспышки.