Петрухин Н.С., Пелиновский Е.Н., Талипова Т.Г. «Безотражательное вертикальное распространение акустической волны в сильно неоднородной атмосфере» Известия РАН. Физика атмосферы и океана, 48, № 2, с. 189-194 (2012)

В рамках линейной теории волн в сжимаемой атмосфере, находящейся в поле тяжести, найдено семейство профилей скорости звука, при котором волновое поле может быть представлено бегущей волной так, что отражение отсутствует. Вертикальный поток волновой энергии на таких безотражательных профилях сохраняется, что доказывает возможность переноса энергии на большие расстояния.

Бортковский Р.С. «Влияние температуры воды на спектральную плотность ветровых гравитационных волн и на параметр шероховатости морской поверхности» Известия РАН. Физика атмосферы и океана, 48, № 2, с. 216-223 (2012)

Использованы данные ежечасных измерений волнения гидрометеорологических параметров, производившихся в течение длительного времени автоматически со специальных буев. Буи были установлены в открытых частях Атлантического и Тихого океанов в различных климатических зонах, средняя температура поверхности воды возле буев меняется от 1–3° С до 26–28° С. Кроме данных самих измерений, в таблицах результатов приведены спектральные плотности волнения для широкого диапазона частот. Анализ этих результатов, выполненный для коротковолновой части спектра ветрового волнения, впервые выявил заметную зависимость от температуры воды спектральной плотности ветровых волн в диапазоне частоты 0.30–0.40 Гц, что соответствует длинам волн 9–4 м. Наличие такой зависимости объяснено сильным температурным изменением кинематической вязкости морской воды. Ранее нами было указано на температурную зависимость лишь очень коротких, относящихся к сантиметровому диапазону длин волн, спектральных компонент. Статистическая значимость влияния температуры воды на спектральную плотность волн указанной частоты подтверждена выполненным дисперсионным анализом. Оценены температурные изменения параметра шероховатости морской поверхности, определяемого, в первую очередь, энергией именно коротковолновой части спектра волнения. Основной метод, используемый при дистанционном определении скорости приводного ветра – альтиметрия. Он позволяет получить запись отклонения морской поверхности от поверхности геоида и вычислить по этой записи спектральную плотность волновых компонент практически любой частоты. Известно, что компоненты волнового спектра в области низких частот всегда находятся под влиянием зыби. Следовательно, энергия этих компонент определяется не только действием ветра, а чисто ветровыми являются лишь компоненты в области частот, превышающих примерно 0.3 Гц. Поэтому, применяя результаты альтиметрии морской поверхности для определения скорости приводного ветра, спектральные плотности волновых компонент именно в этой области частот и следует использовать. Выявленная зависимость спектральной плотности коротких ветровых волн от температуры воды проявляется только в определенном интервале частот, что подтверждает эту рекомендацию.

Сёмкин С.В., Смагин В.П. «Влияние самоиндукции на процесс генерации магнитного поля поверхностной морской волной» Известия РАН. Физика атмосферы и океана, 48, № 2, с. 232-238 (2012)

Рассмотрена генерация магнитного поля морскими поверхностными волнами в море конечной глубины. Проанализировано влияние самоиндукции на этот процесс и определены условия, при которых самоиндукция играет существенную роль. Исследовано влияние глубины моря, периода волнения и направления распространения волны на величину и направление индуцированного магнитного поля.

Каган Б.А., Софьина Е.В. «Пространственная структура приливной волны М₂ в районе Канадского Арктического архипелага» Известия РАН. Физика атмосферы и океана, 48, № 2, с. 267-280 (2012)

Для воспроизведения динамики и энергетики поверхностного М₂ прилива используется трехмерная конечно-элементная гидростатическая модель QUODDY-4. Особое внимание уделяется сопоставлению наблюдаемых и предсказываемых значений амплитуд и фаз приливных колебаний уровня и параметров эллипсов (большой полуоси и эксцентриситета) баротропной составляющей скорости приливного течения. Приводятся их распределения и распределения средних (за приливный цикл) значений плотности, горизонтального переноса и скорости диссипации баротропной приливной энергии. Показано, что по сравнению с Мировым океаном Канадский Арктический архипелаг является значительно менее эффективным диссипатором баротропной приливной энергии.