Петров А.Г., Потапов И.И. «О влиянии турбулентной вязкости на процессы образования и движения донных волн» Прикладная механика и техническая физика, 54, № 1, с. 57-68 (2013)

Сформулирована задача развития линейных возмущений песчаного дна в канале прямоугольной формы с тяжелой несжимаемой жидкостью. Турбулентная вязкость потока определена как функция коэффициента гидравлического сопротивления, а уравнения гидродинамики записаны в длинноволновом приближении Буссинеска. В выражении для гидростатического давления учтена поправка к приближению Буссинеска, которая изменяет расход переносимых наносов. Задача развития донных возмущений решена с учетом уточненной формулы расхода наносов, что позволило получить аналитические выражения для скорости движения донных возмущений и длину волны максимально быстро растущих донных возмущений при малых числах Фруда.

Булатов В.В., Владимиров Ю.В. «Асимптотики высших приближений полей внутренних гравитационных волн в стратифицированных средах переменной глубины» Прикладная механика и техническая физика, 54, № 1, с. 79-85 (2013)

Рассмотрена задача волновой динамики внутренних гравитационных волн в стратифицированной среде переменной глубины. С использованием модифицированного метода геометрической оптики (вертикальные моды – горизонтальные лучи) построены волновые моды высших приближений асимптотических решений. Показано, что для реальных стратифицированных сред основной вклад в решение вносят первые члены соответствующих асимптотических представлений.

Хусаинов И.Г. «Акустическое зондирование перфорированных скважин короткими волнами» Прикладная механика и техническая физика, 54, № 1, с. 86-93 (2013)

Исследованы процессы отражения и прохождения гармонических волн и волн конечной длительности через границу перфорированного участка обсаженной скважины, заполненной жидкостью. Предложена модель плоского нестационарного течения жидкости в скважине (в квазиодномерном приближении) и фильтрационного поглощения жидкости пористой средой, окружающей скважину. Исследовано влияние качества перфорации (длины перфорационных каналов) на эволюцию волн, отраженных от границы перфорированного участка скважины.

Зуев Л.Б. «Об упругопластическом инварианте при деформации твердых тел» Прикладная механика и техническая физика, 54, № 1, с. 125-133 (2013)

Рассмотрены полученные из экспериментально установленного инвариантного для пластической и упругой деформации соотношения основные закономерности локализованного пластического течения в твердых телах, определяющие скорости распространения автоволн локализованной пластичности, дисперсии этих волн и зависимости длины автоволны от размера зерна. Установлена связь уравнений локализованной пластичности с уравнениями динамики дислокаций.

Ахтямов А.М., Ильгамов М.А. «Модель изгиба балки с надрезом: прямая и обратная задачи» Прикладная механика и техническая физика, 54, № 1, с. 152-162 (2013)

Предложены условия сопряжения, моделирующие поперечный надрез в балке. С использованием этих условий решена задача об определении местоположения и размеров надреза. Проведена идентификация надреза в статическом случае по значениям прогибов балки в нескольких точках и в динамическом случае по ее первым собственным частотам колебаний. Получены зависимости первых собственных частот от характерных параметров задачи. Изучено влияние относительной погрешности измерения частот на относительную погрешность вычисления параметров надреза. Показано, что использование первых собственных частот изгибных колебаний балки относительно различных осей позволяет получить более точные результаты идентификации, чем использование собственных частот изгибных колебаний относительно одной оси. Поскольку локальное повреждение типа вмятины, местной коррозии, раскрытой трещины допускается моделировать надрезом, полученные результаты могут быть использованы также для диагностирования соответствующих дефектов.

Морозов В.А., Савенков Г.Г. «Предельная скорость распространения трещин в динамически разрушаемых материалах» Прикладная механика и техническая физика, 54, № 1, с. 163-169 (2013)

Рассмотрена модель фрактальной трещины. Установлено, что предельная скорость распространения трещины определяется фрактальной размерностью ее контура. Показано, что для промышленных сталей предельное значение скорости трещин находится в диапазоне V_lim=(0,155÷0,537)с₁ (с₁ – скорость звука).