Марышев С.Н., Шевяхов Н.С. «Расчет спектра фононных кристаллов методом Малюжинца–Тютекина» Физика волновых процессов и радиотехнические системы, 14, № 3, с. 19-26 (2011)

Обсуждается методика расчета спектра фононных кристаллов в виде цилиндрических полостей, расположенных по системе гексагональной упаковки в базовой плоскости пьезоэлектрика класса 6mm (4mm). Представлены иллюстративные примеры спектральных расчетов.

Марышев С.Н., Морозов С.В., Шевяхов Н.С. «Расчет спектра фононных кристаллов методом Малюжинца-Тютекина» Физика волновых процессов и радиотехнические системы, 15, № 2, с. 62-71 (2012)

Применительно к продольному распространению волн излагается методика расчета вырожденных спектров двумерных фононных кристаллов в виде цилиндрических неоднородностей кругового сечения (каналов), расположенных по системе плотной упаковки в базовой плоскости пьезоэлектрика класса 6 mm (4 mm). Даны примеры иллюстративных расчетов спектров.

Горелик В.С., Кудрявцева А.Д., Тареева М.В., Чернега Н.В. «О генерации пульсирующих акустических волн в глобулярных фотонных кристаллах» Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Серия: Естественные науки, № 2, с. 3-15 (2011)

Приведены сведения о генерации нового типа акустических волн, сопровождающихся пульсирующим изменением плотности материальной среды – глобулярного фотонного кристалла. Генерация таких волн происходит в результате процесса вынужденного глобулярного рассеяния света в искусственных опалах. В качестве источника возбуждающего излучения были использованы гигантские импульсы лазера на рубине длительностью ∼10 нс c плотностью мощности на поверхности образца до 10⁸ Вт/см². В процессе вынужденного глобулярного рассеяния света происходит возбуждение скалярных акустических волн гигагерцового диапазона и возникновение стоксовых компонент вынужденного рассеяния, сдвинутых по частоте на 0,3–0,4 см ^–1 относительно длины волны (694,3 нм) возбуждающего излучения. Максимальная эффективность преобразования излучения рубинового лазера в стоксово вынужденное глобулярное рассеяние света при помещении исследуемого образца в жидкий азот (Т = 78 K ) составила 60%. Соответственно интенсивность генерируемых при вынужденном глобулярном рассеянии направленных скалярных акустических волн составила ∼10³ Вт/см².