Воронин Д.В., Санкин Г.Н., Тесленко В.С., Меттин Р., Лаутерборн В. «Вторичные акустические волны в полидисперсной пузырьковой среде» Прикладная механика и техническая физика, 44, № 1, с. 22-32 (2003)

Теоретически и экспериментально исследован процесс волнового взаимодействия пузырьков в кавитационном кластере. Обнаружено, что на ранней стадии формирования пузырькового кластера образуются две группы пузырьков с различными фазами колебаний и временем коллапса. Показано, что мелкие пузырьки, аккумулирующие энергию в первоначальной импульсной акустической волне, коллапсируют в поле внутреннего положительного давления кластера. Методом численного моделирования определена и экспериментально зарегистрирована вторичная волна сжатия, генерируемая инерционным расширением крупных пузырьков, амплитуда которой сравнима с амплитудой первоначального импульса. При импульсном сжатии в кластере обнаружено сокращение периода колебания и усиление коллапса микропузырьков.

Пяткина Е.В. «Начальная асимптотика волнового движения, генерируемого погруженной сферой» Прикладная механика и техническая физика, 44, № 1, с. 39-52 (2003)

Рассмотрена нелинейная задача о движении твердой сферы вблизи свободной поверхности бесконечно глубокой жидкости. Для случая движения с постоянным ускорением из состояния покоя решение ищется в виде ряда по целым степеням времени. Найдены коэффициенты разложения до четвертой степени включительно для формы свободной поверхности и силы, действующей на сферу. Проведено сравнение решений задачи для линейных и нелинейных условий на свободной границе.

Букреев В.И., Гусев А.В. «Волны за ступенькой в открытом канале» Прикладная механика и техническая физика, 44, № 1, с. 62-70 (2003)

Приведены результаты экспериментального исследования течения в окрестности резкого повышения дна канала (ступеньки). Рассмотрен диапазон внешних параметров течения в случае, когда ступенька генерирует волны. Особенностью этих волн является то, что они образуются при переходе от докритического течения к сверхкритическому. Показано, что существует диапазон внешних параметров, в котором глубина на выходе из канала, глубина непосредственно над ступенькой и расстояние от ступеньки до первой впадины волн зависят только от расхода.

Букреев В.И. «Заплеск воды на вертикальную стенку при распаде разрыва над уступом» Прикладная механика и техническая физика, 44, № 1, с. 71-76 (2003)

Приведены экспериментальные данные о высоте заплеска на вертикальную стенку в процессе отражения волн, образующихся при распаде разрыва над ровным дном и уступом на дне канала. Показано, что для волн типа бора с вальцом в головной части, распространяющихся по воде конечной глубины, заплеск пропорционален начальному перепаду уровней свободной поверхности. В случае «сухого дна» в нижнем бьефе эта закономерность распространяется и на другие виды волн, образующихся при распаде разрыва.

Тукмаков А.Л. «Возникновение синфазных колебаний тонких пластин при аэроупругом взаимодействии» Прикладная механика и техническая физика, 44, № 1, с. 77-82 (2003)

Исследуется синхронизация колебаний тонких упругих пластин, образующих стенки канала, заполненного газом. Движение газа описывается системой уравнений Навье–Стокса, для решения которой используется метод Мак-Кормака второго порядка точности с расщеплением по времени. Движение стенок канала описывается системой динамических геометрически нелинейных уравнений теории тонких пластин, которая решается методом конечных разностей. На границе раздела сред задаются кинематические и динамические контактные условия. В численном эксперименте определены характерные динамические режимы и исследован переход аэроупругой системы к синфазным колебаниям.

Мягков Н.Н. «О распространении квазиакустических импульсов в упругопластической среде» Прикладная механика и техническая физика, 44, № 1, с. 147-154 (2003)

В квазиакустическом приближении получены выражения для скорости пластической ударной волны и фазовой скорости продольных волн в упругопластической среде с упрочнением. Построено аналитическое решение задачи о затухании ударного импульса. Особенность затухания амплитуды пластической ударной волны состоит в том, что она достигает амплитуды упругого предвестника за конечное время, в то время как в гидродинамике амплитуда квазиакустического ударного импульса стремится к нулю асимптотически.