Рождественский К.В. «К задаче о динамике кавитационного пузырька вблизи закругленной носовой части крылового профиля» Морские интеллектуальные технологии, 1, № 2, с. 14-20 (2016)

Рассматривается упрощенная математическая модель динамики кавитационного пузырька при его движении по линии тока течения в непосредственной близости от закругленной передней кромки крылового профиля малой относительной толщины. При этом локальное поле течения получено посредством асимптотического сращивания решения внешней линеаризованной задачи обтекания тонкого аналитического профиля заданной геометрии с решением задачи обтекания соприкасающейся полубесконечной параболы. В предположении о том, что давление вокруг пузырька в любой рассматриваемый момент времени равно давлению в соответствующей точке линии тока, задача исследования динамики пузырька сводится к решению уравнения Релея-Плессета об эволюции сферического пузырька в переменном поле давления. В качестве примера, приведены результаты расчета динамики парового пузырька от момента зарождения до момента схлопывания в окрестности передней кромки эллиптического профиля при различных значениях угла атаки и относительной толщины

Клещёв А.А., Огурцов Ю.П. «Рассеяние звука суперкаверной» Морские интеллектуальные технологии, 1, № 2, с. 43-47 (2016)

Рассмотрено рассеянное звуковое поле, создаваемое осесимметричной суперкаверной. Получено аналитическое решение для модели суперкаверны в виде вытянутого мягкого сфероида и выполнены количественные оценки параметров обратного рассеяния. При гидролокации объект, движущийся в суперкаверне, маскируется ею. Поэтому рассеивающие свойства объекта с полостью (суперкаверной) определяются в основном параметрами самой суперкаверны.. Полный вид суперкавитационного течения представляет собой комбинированную структуру из головной части – суперкаверны и хвостовой части – газожидкостного следа. Отражающие свойства суперкаверны оценивались с помощью эквивалентного радиуса, полученного из угловой характеристики рассеяния, для двух сфероидальных форм каверны и для угла облучения, соответствующего максимуму отражения звука суперкаверной. Расчёт был выполнен для широкого диапазона волновых размеров С (от 1,0 до 100,0). Обратное отражение при косых углах облучения суперкаверны пренебрежимо мало по сравнению с углом максимального отражения.