Попов С.В., Мурзинов В.Л. «Построение звукоотражающей поверхности заданного профиля» Защита от повышенного шума и вибрации: Сборник докладов VII Всероссийской научно-практической конференции с международным участием, 19–21 марта 2019 г., СПб, с. 594-599 (2019)

Вопросы анализа звукового поля всегда актуальны. Во многих прикладных задачах требуется информация о распределении звукового давления в различных помещения, полостях, объемах и т.д. Определение звукового поля – эта прямая задача, то есть, учитывая реальную конфигурацию отражающих поверхностей и наличие источников звука, с помощью приборов исследуют звуковое поле и получают его характеристику. Для изменения характера звукового поля, обычно, используют метод проб и ошибок, изменяя формы отражающих поверхностей и их расположение. Однако, можно рассмотреть обратную задачу, то есть, по заранее спланированному характеру звукового поля для конкретной области, в которой устанавливаются отражающие поверхности заданной формы, определенной расчетным путем. В статье рассматривается обратная задача. Для точечного источника звука рассчитывается форма отражающей поверхности, находящаяся на заданном расстоянии от источника, и обеспечивающая формирование параллельного звукового потока в заданном направлении.

Мусатова Н.К., Сумбатян М.А. «Дифракция звука на бесконечном клине в однородном безвихревом набегающем потоке» Труды Центрального аэрогидродинамического института им. проф. Н. Е. Жуковского (ЦАГИ), № 2807, с. 32-35 (2021)

Дифракция акустической волны на бесконечном клине – это классическая задача теории дифракции. Она была исследована многими авторами, начиная с Зоммерфельда. Похожий случай рассматривался ранее, однако основное отличие от текущей задачи состоит в том, что клин имеет конечные размеры. В работе Бетяев С.К. Обтекание вершины клина идеальной несжимаемой жидкостью. Прикладная механика и техническая физика, т. 48, 2007, c. 57-65 представлены трёхмерная и двумерная задачи обтекания бесконечного клина, однако рассматривается неравномерный поток. В книге Кочин Н.Е., Кибель И.А., Розе Н.В. Теоретическая гидромеханика Ч.1. – М.:Физматлит, 1963поток на бесконечности также не соответствует равномерному. В Блохинцев Д.И. Акустика неоднородной движущейся среды. – М.:Наука, 1981 выводится уравнение распространения звука в постоянном потоке. В статье авторов Sumbatyan M.A., Martynova T.S., Musatova N.K. Boundary element methods in diffraction of a point-source acoustic wave by a rigid infinite wedge. Engineering Analysis with Boundary Elements, v. 125, 2021, pp. 157-167 рассматривается простейший случай – предполагается, что клин находится в акустической среде без потока. Цель данной работы – дополнить полученные в результаты для случая безвихревого однородного равномерного потока. Для разрешения задачи применяется метод граничных интегральных уравнений (ГИУ), который сводит задачу к интегральному уравнению Фредгольма второго рода.

Котельникова Л.М., Крохмаль А.А., Николаев Д.А., Цысарь С.А., Сапожников О.А. «Управление коэффициентом отражения звука от плоской пьезопластины путем выбора ее электрической нагрузки» Известия РАН. Серия физическая, 86, № 1, с. 98-104 (2022)

Исследована возможность минимизации коэффициента отражения плоской акустической волны от плоского пьезоэлектрического преобразователя путем его подключения к электрической нагрузке со специально подобранным импедансом. Теоретически показано, что в отсутствие потерь в пьезоэлементе при выполнении условия электрического согласования коэффициент отражения обращается в ноль. Влияние импеданса электрической нагрузки на коэффициент отражения звука от пьезопластины продемонстрировано экспериментально.