Гаврильев С.А., Иванов М.В. «Пассивный акустический метод определения распределения пузырьков по размерам» Акустика среды обитания. Сборник трудов Четвертой Всероссийской конференции молодых ученых и специалистов (АСО-2019). Москва, 24 мая 2019 г., с. 59-64 (2019)

Рассмотрены существующие методы определения гидродинамических свойств газовой фазы в жидкой среде. В данной работе представлен пассивный гидроакустический метод определения распределения по размерам пузырьков воздуха в воде. Преимуществом этого метода в отличии от активных является то, что он является инвазивным. Предложенная математическая модель по пересчету спектра шума, излучаемого облаком пузырьков, в распределение по размерам была опробована на ряде экспериментов. Эксперименты проводились в стеклянном кубическом резервуаре, наполненной водой. Результаты экспериментов были верифицированы сравнением с фотометрическим методом.

Чжен Х.Ц., Чэнь Х., Сян Л., Цзо Ч.Г., Лю Ш.Х. «Нестабильности кавитационного течения в канале Вентури с учетом термодинамического эффекта» Теплофизика и аэромеханика, № 4, с. 599-614 (2021)

Известно, что при рассмотрении криогенных жидкостей, хладоагентов или перегретой воды надо принимать во внимание термодинамический эффект кавитации. Этот эффект может задерживать и подавлять дальнейшее развитие кавитации, улучшая таким образом эффективность работы гидравлических насосов. Влияние термодинамического эффекта на нестабильность кавитации недостаточно изучено. С целью исследования этого влияния проводится серия экспериментов в специально разработанном канале Вентури продувного типа с использованием воды различной температуры в качестве рабочей жидкости. Впервые нестабильности кавитации анализируются в привязке к уровню термодинамического эффекта ∑^*. С помощью метода постобработки изображений кавитирующего течения дана оценка средней длины кавитации L^*_cav и выявлены три типа кавитационной нестабильности. При увеличении параметра ∑^* наблюдается уменьшение длины кавитации L^*_cav. Для всех вариантов ∑^* кавитационный взрыв (нестабильность системы), отрыв кавитационного облака и колебания длины присоединенной кавитационной полости происходят при низком, среднем и высоком значениях параметра восстановления давления κ. Кавитационный взрыв и переход от отрыва кавитационных облаков к колебаниям длины кавитационной полости приводят к смещению в сторону более низких значений параметра при увеличении величины ∑^*.