Жуков E.А., Кузьменко А.П., Бурков C.М. «Сдвиговые магнитоакустические волны в пластинах ортоферритов» Известия вузов. Физика, 51, № 11, с. 104-105 (2008)

Заверткин С.Д., Сальников В.Н., Арефьев К.П. «Электромагнитная и акустическая эмиссия при фазовых переходах в радиационно возбужденных жидких кристаллах» Известия вузов. Физика, 55, № 11-2, с. 172-176 (2012)

Обсуждаются новые данные о фазовых переходах в жидких кристаллах капринатахолестерина, как об источнике радиочастотного электромагнитного излучения Представлены экспериментальные результаты по регистрации электромагнитной и акустической эмиссии при фазовых переходах в радиационно облученных и необлученных кристаллах.

Садовский В.М., Садовская О.В. «Об акустическом приближении термомеханической модели жидкого кристалла» Физическая мезомеханика, 16, № 3, с. 55-62 (2013)

На основе уравнений динамики структурно-неоднородной упругой среды, учитывающих вращательные степени свободы частиц микроструктуры материала, строится упрощенная математическая модель для описания волновых движений нематического жидкого кристалла под действием слабых механических и температурных возмущений. Показано, что в случае плоской деформации касательное напряжение в среде удовлетворяет уравнению Клейна–Гордона, описывающему осцилляционный характер вращения частиц. Обсуждается вопрос о возможности инициирования волн вращательного движения в жидком кристалле, изменяющих его оптические свойства, за счет действия тепловых источников на границе.

Коваленко К.В., Кривохижа С.В., Чабан И.А., Чайков Л.Л. «Обнаружение различных фаз в жидкостях по скорости и затуханию гиперзвука вблизи замкнутых областей расслаивания растворов» Журнал экспериментальной и теоретической физики, 133, № 2, с. 330-338 (2008)

Теоретический анализ показал, что экспериментальные данные, полученные в наших работах по распространению гиперзвука в растворе гваякол–глицерин вблизи замкнутой области расслаивания, двойной критической точки и особой точки, как и само их появление, удается объяснить существованием двух различных фаз (I и II) раствора с температурой фазового перехода Т₀. Температура Т₀ совпадает и с температурой центров замкнутых областей расслаивания, и с двойной критической точкой, и с особой точкой. В фазе I (френкелевской) молекулы находятся в потенциальных ямах с глубиной, превышающей тепловую энергию молекулы, а в фазе II (газоподобной) тепловая энергия оказывается больше глубины потенциальной ямы. В нижней критической точке оказываются равными термодинамический потенциал фазы I и термодинамический потенциал расслоившегося раствора. В верхней критической точке оказываются равными термодинамический потенциал фазы II и термодинамический потенциал расслоившегося раствора. Наблюдавшийся широкий купол коэффициента поглощения гиперзвука вблизи Т₀ удается объяснить вкладом, связанным с флуктуациями параметра порядка, соответствующего переходу из фазы I в фазу II. Получают также объяснение различие температурных коэффициентов скорости гиперзвука по разные стороны от Т₀ и ряд других эффектов.

Денисова О.А., Чувыров А.Н. «Резонансное изменение скорости поперечных акустических волн в твист-структурах жидких кристаллов» Жидкие кристаллы и их практическое использование, № 3, с. 25-29 (2011)

Исследовано явление резонансного поглощения поперечных акустических волн в жидком кристалле. Считалось, что волновой вектор пространственной спирали параллелен оси OZ и перпендикулярен вектору скорости v₀, задаваемой подвижной пластиной. Длина поперечной волны сравнима с шагом спирали. Проведены экспериментальные исследования скорости поперечных акустических волн в твистовых структурах нематических жидких кристаллах (НЖК). Полученная зависимость имеет резонансный вид, определяемый спиралью ЖК-структуры. Это возможно, когда длина волны, распространяющейся в НЖК, сравнима с шагом спирали. Изучались твист-структуры, полученные в ячейках с планарной ориентацией на поверхности пластин, повернутых относительно друг друга на 90°. Результаты экспериментов подтвердили, что наличие закрученности в ЖК приводит к резонансным явлениям при распространении поперечных акустических волн с длинами, сравнимыми с размерами образца (d∼10–15 мкм).

Румянцев В.В., Федоров С.А. «Распространение акустических возбуждений в неидеальных ЖК-сверхрешетках» Жидкие кристаллы и их практическое использование, № 2, с. 68-75 (2012)

В рамках приближения виртуального кристалла изучены особенности распространения акустических возбуждений через несовершенную 1D сверхрешетку, выполнено численное моделирование зависимости ширины нижайшей запрещенной акустической зоны неидеального (разупорядоченного по составу) двухподрешеточного 1D фононного кристалла от концентрации примесных жидкокристаллических слоев.

Калугин А.Г. «Поверхностные волны в нематических жидких кристаллах в приближении больших чисел Эриксена» Жидкие кристаллы и их практическое использование, № 1, с. 49-54 (2013)

Изучена задача о распространении гармонических волн малой амплитуды вдоль поверхности несжимаемого нематического жидкого кристалла. Исследован случай больших чисел Эриксена, когда упругостью ориентации можно пренебречь по сравнению с вязкими силами. В таком приближении при планарной и гомеотропной начальных ориентациях директора возможно аналитическое решение задачи. При этом в случае линеаризованных уравнений эволюция директора полностью определяется движением среды, которая, в свою очередь, описывается как вязкая анизотропная жидкость. В случае изотропного поверхностного натяжения и идеальной невесомой неинерционной внешней среды получено решение для поверхностных волн, выведено дисперсионное соотношение, исследована зависимость круговой частоты и коэффициента затухания от волнового числа и коэффициентов вязкости Лесли.

Денисова О.А., Чувыров А.Н. «Акустический аналог перехода Фредерикса в быстро осциллирующих потоках жидких кристаллов» Жидкие кристаллы и их практическое использование, № 2, с. 37-41 (2013)

Исследовались тонкие слои (20–125 мкм) нематических жидких кристаллов. Использовалась ячейка типа «сэндвич». В результате воздействия низкочастотного периодического сдвига (частота сдвига ω∼100 Гц.) экспериментально обнаружен и исследован акустический аналог перехода Фредерикса, который проявляется в виде образования стационарного угла наклона молекул жидкого кристалла. Этот эффект имеет пороговый характер возникновения. Экспериментально определено, что пороговая амплитуда не зависит от частоты воздействия, толщины ЖК-слоя и температуры нагрева образца.