Гуревич С.Ю., Петров Ю.В., Голубев Е.В. «Параметры импульсов рэлеевских волн, возбуждаемых лазерным импульсом в ферромагнитном металле» Вестник Южно-Уральского государственного университета. Серия: Математика. Механика. Физика, № 7, с. 209-210 (2006)

Проведены эксперименты по определению параметров ультразвуковых импульсов, возбуждаемых лазерным излучением в железоникелевом сплаве инварного состава 32НКД. Зафиксирован нелинейный рост амплитуды акустических импульсов при увеличении энергии возбуждающих оптических импульсов и различное относительное изменение амплитуды с температурой при различных значениях энергии оптических импульсов, что качественно согласуется с данными расчета, основанными на реальной температурной зависимости коэффициента теплового расширения образца.

Ползикова Н.И., Алексеев С.Г., Котелянский И.М., Лузанов В.А., Раевский А.О. «Магнитоупругие взаимодействия в составном акустическом СВЧ-резонаторе, содержащем ферромагнитные пленки» Сборник трудов 1-й Всероссийской Акустической конференции (Москва, РАН, 6–10 октября 2014 г.), секция "Акустоэлектроника", с. 22-29 (2014)

Теоретически показано и экспериментально продемонстрировано, что в составной резонаторной структуре с ферромагнитными и пьезоэлектрическими пленками магнитные колебания могут возбуждаться и детектироваться непосредственно при помощи электроакустического преобразователя объемных акустических волн. «Немагнитное» возбуждение неоднородного ферромагнитного резонанса происходит на частотах, близких к частотам магнитоупругого резонанса в магнетике, и проявляется как резонансная по магнитному полю перестройка частот многомодового резонатора. Впервые экспериментально наблюдалась перестройка частот резонатора с пленками ZnO и ЖИГ (железо-иттриевого граната) во всем межмодовом интервале, который составляет ±3.6 МГц. Наблюдавшийся эффект представляет интерес для: а) практического применения в перестраиваемых частотозадающих элементах и СВЧ-фильтрах, б) изучения магнитной динамики в ферромагнитных пленках, в) новых применений СВЧ акустических резонаторов, например для создания акустической спиновой накачки в гибридных структурах.

Вилков Е.А., Шавров В.Г., Шевяхов Н.С. «Параметрическое преобразование в ферромагнетике сдвиговой поверхностной волны движением удерживающей доменной границы» Известия Самарского научного центра Российской академии наук, 3, № 1, с. 162-167 (2001)

Рассмотрено параметрическое преобразование в кубическом ферромагнетике сдвиговой поверхностной волны равномерным движением 180° доменной границы.

Гуревич С.Ю., Петров Ю.В., Голубев Е.В., Шульгинов А.А. «Экспериментальная установка для регистрации импульсных электромагнитных полей, возбуждаемых волнами Лэмба в магнитополяризованной металлической пластине» Вестник Южно-Уральского государственного университета. Серия: Математика. Механика. Физика, № 34, с. 146-149 (2012)

Экспериментально исследован процесс регистрации ультразвука, возбуждаемого лазером в металлических пластинах с помощью широкополосного ЭМА-приемника. Результаты исследований можно использовать для создания бесконтактных методов и средств ультразвукового контроля листовых металлоизделий.

Гуревич С.Ю., Голубев Е.В., Петров Ю.В. «Волны Лэмба в ферромагнитных металлах: лазерная генерация и электромагнитная регистрация» Вестник Южно-Уральского государственного университета. Серия: Математика. Механика. Физика, 5, № 2, с. 99-107 (2013)

Исследованы процессы генерации и регистрации волн Лэмба в ферромагнитных металлах в интервале от комнатных температур до температур магнитного фазового перехода (точка Кюри). Установлены основные зависимости между параметрами указанных процессов.

Голубятников А.Н., Ковалевская С.Д. «К ускорению ударных волн в магнитном поле» Известия РАН. Механика жидкости и газа, № 6, с. 164-168 (2014)

Дано точное решение уравнений магнитной гидродинамики с плоскими волнами, описывающее твердотельное движение идеально проводящего газа в заданном однородном гравитационном поле. Движение вызвано воздействием поршня, создающего ударную волну, распространяющуюся по начальному состоянию равновесия с падающей плотностью. Решение содержит одну произвольную функцию лагранжевой переменной, выбор которой влияет на картину движения.

Ползикова Н.И., Алексеев С.Г., Котелянский И.М., Лузанов В.А., Раевский А.О. «Магнитоупругие взаимодействия в акустическом СВЧ-резонаторе, содержащем эпитаксиальные ферромагнитные пленки на немагнитной подложке» Ученые записки физического факультета МГУ, № 5, с. 145324 (2014)

Теоретически показано и экспериментально продемонстрировано, что в составной резонаторной структуре с ферромагнитными и пьезоэлектрическими пленками магнитные колебания могут возбуждаться и детектироваться непосредственно при помощи электроакустического преобразователя объемных акустических волн. «Немагнитное» возбуждение неоднородного ферромагнитного резонанса происходит на частотах, близких к частотам магнитоупругого резонанса в магнетике, и проявляется как резонансная по магнитному полю перестройка частот многомодового резонатора. Впервые экспериментально наблюдалась перестройка частот резонатора с пленками ZnO и ЖИГ (железо-иттриевого граната) во всем межмодовом интервале, который составляет ±3.6 МГц. Наблюдавшийся эффект представляет интерес для: а) практического применения в перестраиваемых частотозадающих элементах и СВЧ-фильтрах, б) изучения магнитной динамики в ферромагнитных пленках, в) новых применений СВЧ акустических резонаторов, например для создания акустической спиновой накачки в гибридных структурах.

Комаров В.А. «Моделирование проявлений электромагнитно-акустического преобразования в металлах. Часть 4. Двойное преобразование» Контроль. Диагностика, № 10, с. 36-44 (2014)

Приведен расчет проекций индукции вторичного поля в воздухе, возникающего после двойного электромагнитно-акустического преобразования в твердом неферромагнитном проводящем теле за счет индукционного механизма трансформации полей. Нормальная составляющая вторичного электромагнитного поля в ближней и переходной зонах излучения, которая используется на практике, не дает информации о поведении упругих смещений в сдвиговой волне. Для корреляции с упругими напряжениями можно использовать тангенциальную компоненту поля. Показано, что при пространственно разделенных излучателе и приемнике в дальней зоне излучения наведенная в приемнике ЭДС обусловлена периферийной частью нормальной компоненты вторичного поля. Обнаружено, что связь между амплитудой вторичного поля и ЭДС, наводимой в приемной индуктивной катушке, в значительной степени меняется при изменении размеров индуктора. Проведено сравнение экспериментальных данных по измерению топографии вторичного поля с результатами расчетов, показавшее удовлетворительное их соответствие.