Бабич В.М., Григорьева Н.С. «Пространственно-временной метод расчета волн в слабо неоднородной слоистой среде» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 5-18 (1980)

Приводится пространственно-временной лучевой метод построения полей поверхностных волн Лява и Рэлея для полупространства, параметры которого медленно меняются в горизонтальном направлении, а свободная поверхность и границы слоев слабо изогнуты. При этом поверхностная волна интерпретируется как гармонический волновой пакет, имеющий амплитудную и частотную модуляции.

Бураго Н.А., Ибатов А.С., Крауклис П.В., Крауклис Л.А. «Дисперсия трубной и лэмбовской волн, регистрируемых при акустическом каротаже» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 19-27 (1980)

Проводится обобщение сведений о кинематике интерференционных волн, распространяющихся по обсадке скважины и по столбу буровой жидкости для различных моделей скважины, типов контактов на границах цилиндрических слоев и упругих параметров обсадки и окружающей среды.

Киселев А.П. «Высокочастотные точечные источники в неоднородной упругой среде» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 28-42 (1980)

Методом пограничного слоя исследуются высшие приближения лучевой асимптотики. Для источников, которые естественно назвать центром давления и центром вращения, находятся диаграммы направленности соответственно поперечной и продольной волн, отсутствующих в однородной среде.

Коузов Д.П. «О единственности решения гранично-контактных задач акустики для системы пластина–жидкость» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 43-56 (1980)

На основании закона сохранения энергии формулируются условия, обеспечивающие единственность решения гранично-контактных задач для системы, состоящей из пластин, погруженных в акустическую среду

Молотков И.А., Вакуленко С.А. «Нелинейные продольные волны в неоднородных стержнях» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 64-73 (1980)

Работа содержит два основных результата. Первый состоит в выводе для продольных колебаний стержня уравнения, учитывающего как нелинейные и дисперсионные эффекты, так и эффекты, обусловленные неоднородностью материала стержня. Такое уравнение оказывается возмущенным уравнением Кортевега–де Фриза. Второй результат состоит в разработке метода возмущений при решении задачи Коши для этого уравнения. Найденное решение описывает деформацию солитона под влиянием неоднородности стержня.

Молотков Л.А. «О характеристических матрицах слабо искривленных упругих слоев» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 74-84 (1980)

Исследуются характеристические матрицы плоско-параллельного, цилиндрического и сферического слоев. На основании этих исследований удается определить формулы для характеристических матриц произвольного слабо искривленного упругого слоя. Обсуждаются условия применимости полученных матриц.

Молотков Л.А., Баймагамбетов У., Смирнова Н.С. «Об исследовании дисперсионных уравнений свободного трансверсально-изотропного упругого слоя» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 85-103 (1980)

Для исследования распространения нормальных волн в свободном трансверсально-изотропном упругом слое необходимо определить корни соответствующего дисперсионного уравнения. Показано, что корни с ростом волнового числа монотонно двигаются по оси фазовой скорости. Определяются начальные и конечные точки корней. Приводятся примеры расчета корней.

Молотков Л.А., Баймагамбетов У. «Об исследовании корней дисперсионного уравнения для слоистой трансверсально-изотропной среды» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 104-122 (1980)

Для исследования распространения нормальных и затухающих волн в слоистой трансверсально-изотропной среде необходимо определить комплексные и чисто мнимые корни дисперсионного уравнения. В случае малых и больших волновых чисел дисперсионное уравнение сильно упрощается. Поэтому удается определить начальные и конечные точки всех корней и проследить все движение корней между этими точками.

Озеров Д.К. «Оценка градиента скорости распространения упругих волн по интерференционной преломленной волне» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 123-126 (1980)

Предлагается способ оценки градиента скорости распространения упругих волн по интерференционной структуре преломленной волны. Производится опробование на численном и экспериментальном материалах.

Плаченов А.Б. «Нестационарные нормальные волны тонкого изогнутого волновода в многолучевой области (равномерная асимптотика)» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 127-137 (1980)

В тонком волноводе с переменными вдоль трассы свойствами рассмотрено распространение нестационарных нормальных волн при наличии каустик пространственно-временных лучей. Выявлена связь критического сечения волновода с такими каустиками. В многолучевой зоне для волнового поля получены равномерные асимптотические формулы и прослежен их переход в геометрические вне окрестности каустик.

Красавин В.Г., Попов М.М. «Коэффициенты возбуждения волн шепчущей галереи в окрестности точки распрямления вогнутой границы» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 138-145 (1980)

Излагается метод вычисления на ЭВМ коэффициентов возбуждения волн шепчущей галереи, возникающих за точкой распрямления вогнутой границы при набегании на эту точку одной волны шепчущей галереи. Приводятся значения модулей этих коэффициентов для набегающих первой и второй волн шепчущей галереи. Из полученных результатов следует, что в обоих рассмотренных случаях наибольшая доля энергии набегающей волны (27% и 23% соответственно) переходит в первую волну за точкой распрямления границы.

Филиппов В.Б. «Об одном методе расчета поля точечного источника в рефракционном волноводе» Записки научных семинаров ЛОМИ. Интерференционные волны в слоистых средах, 99, с. 146-156 (1980)

Получено представление поля точечного источника в волноводе с квадратичной зависимостью показателя преломления в виде суммы нормальных, геометрооптических волн и остатка. Найдены достаточные условия на количество отщепленных нормальных и геометрооптических волн. Остаток выражается простой формулой.